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6.4.1 Polarización perpendicular.
De los tres resultados para incidencia en medios sin pérdidas, tenemos, puesto que 2=0.
  Ecuación 6.34
   Ecuación 6.35
Los campos incidente y reflejado sepueden escribir con los resultados de 6.13. Los campos totales en el medio 1 son de particular interés, de 6.13a hasta 6.13b tenemos:
   Ecuación 6.37a
     Ecuación 6.3b
=    Ecuación 6.37c
    Ecuación 6.38a
    Ecuación 6.38b
    Ecuación 6.38c
Las formas en el dominio del tiempo se obtienen multiplicando estos resultados por e-jt y tomando la parte real del resultado:
    Ecuación 6.39a     Ecuación 6.39b
El vector de densidad de potencia promedio es:
    Ecuación 6.40a
   Ecuación 6.40b
   Ecuación 6.40c
Substituyendo las formas fasoriales en (6.39) y después multiplicandopor  e-jt  obtenemos
  Ecuación 6.41
De esta manera, el flujo promedio de potencia está en la dirección +X. De las expresiones en (6.30) observamos algo interesante. La componente ay de E1y lacomponente ax de H1 producen patrones de onda plana uniforme en la dirección az, variando con Z de la forma puesto que estas componentes están desfasadas 90o, no hay potencia transmitida en la direcciónayXax=az, como se ve en 6.41. Sin embargo, la componente ay de E1 y la componente az de H1 están en fase y se combinan para dar una onda que se desplaza en la dirección ax con velocidad de fase:
  Ecuación 6.42a
   Ecuación 6.42b
Esta es una onda plana no uniforme porque su magnitud varía con Z de acuerdo a Sen(1Cosi). Nótese que la componente Y del campo eléctrico es cero cuando se aleja dela frontera, donde Sen( 1Cos iZ)=0, es decir:
E1=0 cuando  1Cos iZ =-n  Ecuación 6.43
Para n=1,2,3,...En términos de la longitud de onda de este medio, E1=0 cuando:
 Ecuación 6.44
En estospuntos se pueden insertar planos perfectamente conductores sin afectar la solución. La superficie perfectamente conductora soporta una densidad de corriente lineal dada por:
   Ecuación 6.45a...
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