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INDICE
INTRODUCCIÓN………………..……………………………………………………………………..3

2.2 CAMPOS ELECTROSTATICOS EN EL ESPACIO MATERIAL……………..…..4

2.2.1. CORRIENTE DE CONDUCCIÓN Y CORRIENTE DE CONVECCIÓN………………………………………………………..………………………………….9

2.2.2 POLARIZACION EN DIELECTRICOS, CONSTANTE Y RESISTENCIA DIELECTICAS…………………………………………………………………………………..…….12

2.2.3 DIELECTRICOS LINEALES ISOTROPICOS YHOMOGENEOS………………………………………………………………………………………16

CONCLUSION, BIBLIOGRAFIA…………………….………………….……………………18

INTRODUCCIÓN
En este trabajo se aborda el estudio de los materiales dieléctricos que se caracterizan por ser prácticamente aislantes debido a que sus cargas, denominadas cargas ligadas, no tienen tanta libertad de movimiento como en los conductores. Estos materiales están compuestos por átomos y moléculas cuya distribución interna decargas se modifica en presencia de un campo eléctrico, de manera que las cargas negativas se desplazan con respecto de las positivas dando lugar, a su vez, a la modificación del campo eléctrico.
Para el análisis de estos materiales será muy útil el concepto de dipolo eléctrico que caracterizaremos mediante una magnitud vectorial denominada momento dipolar el paso siguiente es la representaciónde un material dieléctrico como un conjunto de dipolos elementales bien porque esté constituido por moléculas polares o bien porque, aun siendo no polares, se polarizan cuando el material se encuentra en presencia de un campo eléctrico en función de lo anterior, se introduce una magnitud definida como el momento dipolar por unidad de volumen, que permite caracterizar un material dieléctrico desdeel punto de vista eléctrico. esta magnitud es la polarización eléctrica.
Se completa el estudio del campo eléctrico en presencia de materia con la aplicación del teorema de gauss en dieléctricos. para ello se aplica el mencionado teorema a un condensador con un dieléctrico entre palcas y se obtiene el campo eléctrico en el interior del dieléctrico como suma de dos contribuciones, una debida alas cargas libres y otra a las cargas ligadas.
Ahora bien, puesto que las cargas sobre las que se puede tener control en el laboratorio son las cargas libres, interesa definir un vector de campo que verifique que el flujo a través de una superficie cerrada dependa únicamente de las cargas libres, sin tener en cuenta el dieléctrico. Esto nos permite definir el vector desplazamiento eléctrico.Considerando de nuevo el punto de vista microscópico, analizamos la dependencia de la polarización con el campo eléctrico. los dieléctricos presentan, en ausencia de campo eléctrico, un momento dipolar neto nulo puesto que, aunque sus moléculas constituyentes sean polares, éstas estarán orientadas al azar. la aplicación de un campo eléctrico provocará la orientación de los dipolos en el caso demoléculas polares y la generación de dipolos de inducidos en las moléculas apolares debido al desplazamiento de las cargas. el resultado será una polarización distinta de cero. la polarización es, por tanto, una función del campo eléctrico y la magnitud que los relaciona se denomina susceptibilidad eléctrica.
Continuaremos con la permitividad dieléctrica que es la propiedad que describe elcomportamiento de un dieléctrico en un campo eléctrico.
Para completar la descripción general de los dieléctricos desde el punto de vista macroscópica, se clasificarán atendiendo al comportamiento de la susceptibilidad en función del campo eléctrico: dieléctricos homogéneos, lineales y escalares.
2.2 CAMPOS ELECTROSTATICOS EN EL ESPACIO MATERIAL.
Las cargas eléctricas no precisan de ningún medio materialpara influir entre ellas y por ello las fuerzas eléctricas son consideradas fuerzas de acción a distancia. En virtud de ello se recurre al concepto de campo electrostático para facilitar la descripción, en términos físicos, de la influencia que una o más cargas ejercen sobre el espacio que les rodea.
El concepto de campo surge ante la necesidad de explicar la forma de...
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