Alineacion
Notación: l0 xest x k m K. constante de rigidez elástica m: masa principal c:coeficiente de amortiguación F: resultante de las fuerzas exteriores c l0: longitud inicial del muelle xest: deformación en equilibrio estático x: desplazamiento
Se consideran las siguientes hipótesis: a) La masa tiene un guiado vertical, sin rozamiento, que permite únicamente desplazamientos verticales, e impide otros desplazamientos y giros. b) El muelle tiene masa despreciable frente a la masaprincipal del sistema y su fuerza recuperadora elástica es proporcional a su deformación. c) El dispositivo amortiguador tiene sus masas móviles despreciables frente a la masa principal del sistema y está basado en un rozamiento de tipo viscoso, con fuerza de rozamiento opuesto a la velocidad y proporcional a ella. d) El sistema se supone situado en el vacío. La ecuación del equilibrio dinámicopermite establecer la ecuación diferencial del movimiento , mx ' '+ cx '+ kx = F siendo F la fuerza aplicada directamente al sistema, -mx’’ la fuerza de inercia , -cx’ la fuerza amortiguadora de tipo viscoso y -kx la fuerza elástica, con las condiciones m>0, c>0 y m>0 . 2. CLASIFICACIÓN DE LAS VIBRACIONES.
Las vibraciones son libres cuando no existen fuerzas o acciones exteriores directamenteaplicadas al sistema a lo largo del tiempo. Las vibraciones son forzadas cuando existen acciones o excitaciones directamente aplicadas al sistema a lo largo del tiempo, además de las fuerzas o momentos internos. Tanto las vibraciones libres como las forzadas pueden subdividirse, dependiendo de la existencia o no de fuerzas resistentes que amortiguan el movimiento vibratorio, en: Sin amortiguamiento. Noexiste resistencia pasiva al movimiento del sistema. Con amortiguamiento. Existen resistencias pasivas al movimiento del sistema, es decir, fuerzas o momentos disipativos que amortiguan el movimiento vibracional.
3.
VIBRACIONES LIBRES SIN AMORTIGUAMIENTO. mx ' '+ kx = 0 , su ecuación característica
r=± k i. m
La ecuación diferencial del movimiento es
es mr 2 + k = 0 , siendo sus raícesimaginarias conjugadas La solución general es de la forma
x = a sen(ω n t + ϕ )
2
donde a (amplitud) y ϕ (fase inicial) son constantes que se pueden determinar, en cada caso particular, con las condiciones iniciales. La frecuencia natural de la vibración y el periodo son
k m ; T = 2π m k En este tipo de vibraciones se cumple el principio de la conservación de la energía mecánica, es...
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