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CAPÍTULO 1. TEORIA DE LOS RADIADORES ELECTROMAGNETICOS ELEMENTALES





1.1. Ecuaciones de Maxwell

Las ecuaciones de Maxwell son el punto de partida para la teoría de la radiación.
Lasformas integrales en el dominio del tiempo son:

[pic] (1)
[pic] (2)
[pic] (3)
[pic] (4)
Las correspondientes formas puntuales son:
[pic][pic] (1)
[pic][pic] (2)
[pic] (3)
[pic] (4)En estas ecuaciones se establecen las fuentes de los campos:

1) Las fuentes del campo magnético son las corrientes.
2) Las fuentes del campo eléctrico son los campos magnéticos que varían enel tiempo.
3) Las fuentes del campo eléctrico son las cargas.
4) Los monopolos magnéticos aislados no existen.
La nomenclatura que se emplea para hacer los cuatro vectores de campo son:

E[pic] Vector de densidad eléctrica, V/m
H [pic] Vector de intensidad magnética, A/m
D [pic] Vector de desplazamiento eléctrico o densidad de flujo eléctrico, C/m2
B [pic] Vector de la densidad delflujo magnético, T.
Las relaciones constitutivas son:
D = (E y B = (H
En donde ( y ( son las permitividad y la permeabilidad del medio. Estos parámetros suelen expresarse en términos de lapermitividad y la permeabilidad del espacio libre, es decir:

(o= permitividad del espacio libre = 10-9/(36() F/m
(o= permeabilidad del espacio libre = 4(x107 H/m
En medios con conductividad finita,(, la densidad de corriente, J, esta relcionada con la intensidad de campo eléctrico, E, como:
J = (E
A la ecuación anterior se le conoce como ley de Ohm.
Otra cantidad vectorial importante en lateoría de la radiación es el potencial vector magnético, A, que se obtiene a partir de establecer la inexistencia de monopolos magnéticos.
B = V x A
Este vector se determina a partir de ladistribución de corriente en una región del espacio, como se indica a continuación:
a) Para una corriente filamentaria, el potencial vector magnético en un punto P se obtiene: [pic]
Lo anterior pude...