ciencia y tecnologia 2

COLEGIO DE BACHILLERES
PLANTEL 05 SATELITE

NOMBRE: GODÍNEZ HERNÁNDEZ GERARDO


MATERIA: CIENCIA Y TECNOLOGÍA II


GRUPO: 661








Que es la emicividad (e)
La emisividad, llamada antiguamente emitancia, es la proporción de radiación térmica emitida por una superficie u objeto debida a su temperatura. La emisividad direccional espectral se define como la razón entre la intensidad emitida porla superficie en una dirección particular y la intensidad que sería emitida por un cuerpo negro a la misma temperatura y longitud de onda. La emisividad total se obtiene por integración sobre todo el espectro electromagnético y todo el espacio. Cuanto más pequeño sea el valor de la emisividad, mejor aislante por reflexión será dicha superficie, siendo 1 el valor máximo
El coeficiente de emisividad(ε), es un número adimensional que relaciona la habilidad de un objeto real para irradiar energía térmica, con la habilidad de irradiar si éste fuera un cuerpo negro:


Un cuerpo negro, por consiguiente, tiene un coeficiente ε = 1, mientras que en un objeto real, ε siempre se mantiene menor a 1.
Teniendo en cuenta la ley de Stefan-Boltzmann, la radiación emitida por una superficie real se expresacomo una porción de la que emitiría el cuerpo negro y se expresa como:

donde:
Q = flujo de calor
= emisividad
= 5.67 E-8  es la constante de Stefan-Boltzmann
As = área superficial del objeto
Ts = temperatura superficial del objeto
Coeficientes de emisividad para diferentes objetos reales
Metales
T [°C]
ε
Aluminio
170
0,05
Acero
-70...700
0,06...0,25
Cobre
300..700
0,015...0,025
Cobre oxidado
1300,73
No metales
T [°C]
ε
Madera
70
0.91
Hielo
-10
0,92
Agua
10...50
0,91
Papel
95
0,90

Emisividad entre dos paredes [editar]
Teniendo en cuenta dos muros paralelos cuyas superficies enfrentadas tienen emisividades respectivas  y  en una longitud de onda determinada, una cierta fracción de la radiación de la longitud de onda del interior de una pared dejará ésta y entrará en la otra pared. Porla ley de Kirchhoff sobre la radiación térmica, para una longitud de onda dada, cualquiera que sea parte de la radiación incidente sobre una superficie, desde ambos lados, que no pasa a través de la superficie como emisión hacia el otro lado, se refleja. Cuando esta radiación reflejada es despreciada, la proporción de la radiación emitida desde la primera pared es , y la proporción de que entrar en lasegunda pared es por lo tanto igual a .
Cuando la reflexión se toma en cuenta, lo que no entra en la segunda pared se refleja de vuelta a la primera pared, en un principio, una cantidad del . Una fracción del  de esto se refleja a continuación, volviendo a la segunda pared, aumentando así la emisión original de la primera pared. Estas reflexiones van y vuelven, disminuyendo su cantidad.Resolviendo para el estado estacionario da como la proporción total de radiación que penetra al segundo muro:

Esta fórmula es simétrica, y la proporción de la radiación justo dentro de la segunda pared que entra en la primera pared es el mismo. Esto es cierto independientemente de lo que las reflexiones y absorciones tienen lugar dentro de las dos paredes, lejos de sus superficies enfrentadas, ya que lafórmula solo se refiere a la radiación que sale de una pared a la otra

Ley de Stefan-Boltzmann
El teorema de Kirchhoff establece la condici´on de equilibrio: Pe( ~k, α, T)dνdΩ = A( ~k, α)Pi( ~k, α, T)dνdΩ (26) 6 donde Pe( ~k, α, T)dνdΩ es la energía emitida por la diferencial de ´area ˆndA de un cuerpo a temperatura T, por unidad de tiempo y unidad de ´area, en forma de radiación electromagnéticacon dirección −~k y polarización α, alrededor de un ´ángulo solido dΩ y con frecuencia entre ν y ν + dν. Recordamos que el vector ~k nos da tanto la dirección de la radiación electromagnética emitida, como la frecuencia de dicha radiación, ya que k = 2πν/c. Análogamente, Pi( ~k, α, T)dνdΩ es la potencia por ´area de la radiación en equilibrio incidente en la misma diferencial de ´area, y 0 ≤ A(...