histeresis




Instituto Tecnológico de Minatitlán
Laboratorio de Electricidad y Magnetismo



TEMA:
CICLO HISTERESIS



Catedrático:
Ing. Maximino Paz Cárdenas



Equipo Nº 3

Integrantes:

Fernando Carvajal Martínez
Angel Alfonso Arres Anota
Faustino Torres González
Hebert David Martínez Jiménez
Jesús Alberto Marcelo Baruch
Carlos Eduardo Núñez Gallegos
Israel LaraMiguel




INTRODUCCION
Cuando un material ferromagnético, sobre el cual ha estado actuando un campo magnético, cesa la aplicación de éste, el material no anula completamente su magnetismo, sino que permanece un cierto magnetismo residual.
Para desimantarlo será precisa la aplicación de un campo contrario al inicial.
Este fenómeno se llama Histéresis magnética, que quiere decir, inercia oretardo.
Los materiales tienen una cierta inercia a cambiar su campo magnético. 
Si no existen interacciones magnéticas entre los momentos atómicos individuales, en ausencia de campo aplicado dichos momentos se encontrarán desordenados a temperaturas distintas de 0 K. En estas condiciones, el momento magnético total, promedio de los momentos individuales, será siempre nulo. Sin embargo, debido ala presencia de interacciones entre los momentos individuales (interacción de canje), algunos materiales presentan orden magnético a largo alcance por debajo de una cierta temperatura crítica. Si la naturaleza de la interacción es tal que los momentos individuales ordenados se suman unos a otros para dar lugar a un momento macroscópico no nulo, incluso en ausencia de campo magnético aplicado, sedice que el material es ferromagnético. A la densidad de momento magnético en ausencia de campo aplicado se le llama imanación espontánea y a la temperatura por encima de la cual la agitación térmica destruye el ordenamiento magnético se conoce como temperatura de Curie (consultar por ejemplo referencia 1).

OBJETIVO: Los integrantes del equipo deben comprender la caracterización y definición delproceso de imanación de una materia ferromagnético así como también la obtención de la curva de primera saturación y la curva de conmutación dentro del ciclo histéresis.








Dentro del ciclo de histéresis magnético, inducción magnética B generada frente a campo magnético aplicado H, esquematizado en la siguiente figura podemos distinguir los siguientes puntos básicosHc: campo coercitivo definido como el campo necesario necesario para anular la inducción magnética en el material
ÿ Br: inducción magnética remanente, valor de B para H = 0; en este punto todo el B presente es debido a la imanación remanente en el material
ÿ BS : inducción de saturación que es valor límite de B - m0H para valores grandes de campo magnético; este valor es suma de laimanación de saturación en el material más el campo aplicado
ÿ MS : imanación de saturación = BS /m0. En este punto tenemos en el material un único dominio con su imanación apuntando en la dirección del campo aplicado
ÿ mr : permeabilidad relativa definida como la pendiente de la recta asociada al movimiento irreversible de paredes de dominio en el primer ciclo de aplicación de campo



Al comenzara aumentar el campo magnético aplicado sobre una muestra ferromagnética, inicialmente no imanada, se observa un aumento de la inducción.
Este aumento es inicialmente lento, debido al movimiento reversible de paredes de dominios, para luego acelerarse, movimiento irreversible de paredes de dominios, siguiendo una linea recta cuya pendiente define la permeabilidad magnética del material mr. Enambos casos de movimientos de paredes, crecen los dominios favorablemente orientados en la dirección del campo aplicado. Este proceso continúa hasta alcanzar un valor de saturación, único dominio con su imanación en la dirección del campo aplicado, por encima del cual B sigue una linea de crecimiento recta asociada únicamente al aumento de H. El corte de esta linea recta con el eje de la...