Informe De Fenomenos De Transporte Aplicados

Deducción de la Ecuación Global de Energía para un Sistema en estado estacionario.
H2m2 – H1m1 + m2(V₂³)prom2V₂prom - m₁(V₁³)prom2V₁prom + gm2Z2 – gm1Z1 = Q–Ws

Tomando en cuenta que para elestado estacionario: m1 = ρ1V1promA1 = m2 y a su vez es igual a m1
Por lo tanto dividiremos la expresión por m; con el propósito de que quede en unidades de masa.

H₂m₂ m - H₁m₁m + m₂(V₂³)prom2V₂prom- m1(V₁³)prom2V₁prom + gm₂Z₂m –gm₁Z₁m = Q -Ws
Nos queda:

H2 - H1 + (V₂³)prom2V₂prom – (V₁³)prom2V₁prom + gZ2 – gZ1 = Q - Ws
Sacando 12 y g como factor común, respectivamente, nos queda:

H2– H1 + 12[(V₂³)promV₂prom – (V₁³)promV₁prom] + g(Z2 – Z1) = Q - Ws
Por otra parte para simplificar más la ecuación sustituimos V³prom2Vprom por V²prom2α
H2 – H1 + [V₂²prom2α - V₁²prom2α] +g(Z2 – Z1) = Q – Ws
Sacando factor común de 12α nos queda la ecuación final de la siguiente manera:

H2 – H1 + 12α [V2 2prom – V1 2prom] + g(Z2 – Z1) = Q - Ws

Deducción de la Ecuación deBernoulli, para Balance de Energía Mecánica.
Considerando el movimiento de una partícula de fluido en un campo de flujo constante.
Aplicando la segunda Ley de Newton (que se refiere a la conservación dela cantidad de movimiento en mecánica de fluidos)

z (p +dp)dA
Flujo constante a
lo largo de una
línea de corriente.
Flujo constante a
lo largo de una
línea decorriente.

ds
PdA θ
ns

X
En la dirección S de una partícula enmovimiento a lo largo de una línea de corriente tenemos:
⅀Fs = mas
En las regiones donde el flujo y las fuerzas de fricción son despreciables, las fuerzas significativas son las que actúan en la...