informe momento de inercia


"Año de la Inversión para el Desarrollo Rural y la Seguridad Alimentaria"

MOMENTO DE INERCIA




INTEGRANTE:

Zapata Córdova
Saenz Gastelu
Frank de la cruz
Arriaga Feril Narciso


PROFESOR:

Inca Rodriguez , Jorge Luis


TURNO:

TARDE

AULA:

C-403















2013
INDICE

I. INTRODUCCIÓN

II. TEORIA DEL TEMA

III. MATERIALES

IV.ANÁLISIS Y DISCUSIÓN DE RESULTADOS

V. CALCULOS

VI. OBJETIBOS


VII. CONCLUCIONES

VIII. CUESTIONARIO

IX. BIBLIOGRAFIA





















INTRODUCCION






El momento de inercia (símbolo I) es una medida de lainercia rotacional de un cuerpo. Cuando un cuerpo gira en torno a uno de los ejes principales de inercia, la inercia rotacional puede ser representada como una magnitud escalar llamada momento de inercia. Sin embargo, en el caso más general posible la inercia rotacional debe representarse por medio de un conjunto de momentos de inercia y componentes que forman el llamado tensor de inercia. Ladescripción tensorial es necesaria para el análisis de sistemas complejos, como por ejemplo en movimientos giroscópicos.
El momento de inercia refleja la distribución de masa de un cuerpo o de un sistema de partículas en rotación, respecto a un eje de giro. El momento de inercia sólo depende de la geometría del cuerpo y de la posición del eje de giro; pero no depende de las fuerzas que intervienen en elmovimiento.
El momento de inercia desempeña un papel análogo al de la masa inercial en el caso del movimiento rectilíneo y uniforme. Es el valor escalar del momento angular longitudinal de un sólido rígido.








TEORIA DEL TEMA
Cuando un sólido rígido se encuentra girando en torno a un eje fijo, la ecuación fundamental de la dinámica viene dada por:
M = Iα
Donde M es el momentoresultante de las fuerzas externas respecto aleje de giro, I es el momento de inercia del sólido respecto a dicho ejeα la aceleración angular del sólido.
Por otro lado, el momento, M, ejercido por un resorte espiral en el rango de deformación elástica, cumple la ley de Hooke:
M = —Dφ
Donde D es la constante de recuperación angular del resorte y a deformación angular del mismo.
Así, para un sólidorígido sometido a la acción de dicho resorte, sustituyendo la expresión en la ecuación y pasando los des términos al primer miembro, tendremos:
 +ϕ = 0
Que corresponde a la ecuación de un movimiento armónico simple. En la expresión, anterior el coeficiente D/l es igual al cuadrado de la frecuencia angular y por tanto, el período de oscilación, T:
T = 2π
Esta última relación nos permitirácalcular el momento de inercia. I, conociendo los valores del período de oscilación, T, y de la constante elástica del resorte, D.
El teorema de Steiner nos da la relación existente entre el momento de inercia de un sólido rígido respecto a un eje que pase por un punto cualquiera del sólido, IA y el momento de inercia del sólido respecto a un eje, paralelo al anterior, que pase por su centro demasas, IG:
IA = IG +md2






Materiales


Un cilindro de madera macizo
Un cilindro metálico hueco
Un plato de asiento de metal para los cilindros macizos y huecos.
Un eje de torsión
Un trípode (base para la torsión)
Un disco de metal
Un cronometro
Una wincha
Un vernier o pie de rey

Análisis y discusión

Determinación experimental del momento de inercia de uncilindro macizo.
1.- coloque el cilindro macizo en el soporte de oscilación giratoria y mida con el cronometro el tiempo que tarda en realizar 5 oscilaciones en torno a su eje de simetría. Para ello, gire el cuerpo un vuelta (360º), en el sentido de compresión del resorte y suéltelo.
2.- realice la medida anterior un total de 4 veces y anótalas
Determinación experimental del momento de inercia...