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Difícilmente un diseñador conecta un transductor directamente y la parte de procesamiento o de despliegue de un sistema, ya que la señal que nos envía nuestro transductor por lo general es muy débil o contiene ruido y componentes que no deseamos, por eso realizamos etapas de acondicionamiento de señales.
Transductor
Circuito de acondicionamientoProcesamiento de señal
Importante: El circuito de acondicionamiento puede proporcionar una impedancia de entrada adecuada para no demandar mucha corriente al transductor. CIRCUITOS PUENTE Puente Wheatstone utilizado para medición de resistencia
a R1 E c R3 b I1 I2
R2 d R4
Si Vcb = Vdb el puente se encuentra en equilibrio Si si R1 R2 = R3 R4
G
Vcd = Vac − Vad = I 1 R1 − I 2 R2 donde I1 = ER1 + R3 y I2 = E R2 + R4
Sacando equivalentes de thévenin sin galvanómetro R1 R2 Vcd = E R + R − R + R Voltaje del generador Thévenin 1 3 2 4
R1 a R2
como Rb es casi 0
c Rb b d
R3
R4
RTH =
R1 R3 RR + 2 4 R1 + R3 R2 + R4
Resistencia de Thévenin
Cuando nuestro detector de cero o galvanómetro se conecta en las terminales cd, la corriente del galvanómetro es:Ig = corriente de galvanómetro Rg = Resistencia del galvanómetro VTH Ig = RTH + Rg
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Ejemplo: E = 5 v, Sensibilidad del galvanómetro = 10 mm/µA, Resistencia interna Rg = 100 Ω Calcular la deflexión del galvanómetro causada por la variación de Resistencia de la rama BC de 5 Ω en el siguiente circuito: 1000 100 VTH = 5 − 100 + 200 1000 + 2005 VTH = 2.77 mV
G 200 2005
100 5V1000
RTH =
100 × 200 1000 × 2005 + 300 3005
RTH = 734 Ω VTH 2.77mV = = 3.32 µA RTH + Rg 734Ω + 100Ω
Ig =
La deflexión del galvanómetro es d = 3.32 µA ×
10mm = 33.2mm 1µA
PUENTE MAXWELL Utilizado para medición de inductancias. Z1 Z 2 = Z3 Z X ZX =
LX R3 RX
C1
R1 detector
R2
Z 2 Z3 Z1
Z X 1 = Z 2 Z 3Y1
Z2 = R2
Z3 = R3
y
Y1 =
1 + jωC1 R1
ya que ZC =
1 jωC1
1 Z X = RX + jωLX = R2 R3 + jωC1 R 1 Separando términos reales e imaginarios: RX = R2 R3 R1 L = R2 R3C1
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PUENTE SCHERING Se usa ampliamente en la medición de capacitancias. Z X = Z 2 Z 3Y1 Z X = RX −
D CX C3 RX
C1
R1
R2
j ωC X 1 + jωC1 R1
Z 2 = R2 Z3 = −j ωC 3 Y1 =
∴
RX − RX −
− j 1 j = R2 ωC R + jωC1 ωC X 3 1 j RC jR2 = 2 1− ωC X C3 ωC 3 R1
Al igualar términos reales e imaginarios: R X = R2 C X = C3 C1 C3 R1 R2
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AMPLIFICADORES DE INSTRUMENTACIÓN Por lo general las señales que recibimos de un transductor deben ser amplificadas a gran escala y no pueden pasar mucha corriente para este fin, por eso se utilizan los opamp, ya que tienen las siguientes características: • • • • • • •Resistencia de entrada alta (orden de cientos de MΩ) Resistencia de salida baja (debajo de 1Ω) Grande ganancia de lazo abierto (orden de 104 a 106) Grande CMRR (common mode rejection ratio) Buen rango de frecuencias de operación Gd Gc
Baja sensibilidad a las variaciones de la fuente de alimentación Gran estabilidad al cambio de temperatura en el ambiente
AMPLIFICADOR DE INSTRUMENTACIÓN
V1 10k 1k V310k R3 R2 Salida R1 190k R4
2R R A = 1 + 1 3 R4 R2
10k R3 R4 190k
10k V2
R2 V4
Opamp ideal
V1 Rd V2 ± R0 A(V2-V1) Vo
A=∞ V1-V2 = 0 Rd = ∞ R0 = 0 Ancho de banda = ∞
Reglas Reglas
1.- Para que el opam esté en zona linear, V1 debe ser igual a V2
gracias A=∞
2.- No fluye corriente hacia el interior de opamp por ninguna de sus terminales.
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INVERSORESiRi Vi Ri Rf iRf Vo
Por regla 1 i R1 = Vi Ri Vi Rf Ri
Por regla 2 i R1 = i R 2 = i
∴ Vo = −iR f = − A= SEGUIDOR Rf Vo =− Vi Ri
Por regla 1, Vi está en la terminal (-) del opam asi:
Vi Vo
Vo = Vi
Aplicación: Sirve como bufer, ya que proporciona buena corriente de salida y alta impedancia a la entrada. NO – INVERSORES
iRi Ri iRf Rf
Regla 1
Vo
Regla 2 Vo = i ( R f + Ri )...
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