licenciatuta

ón de fluido puede
xpresarse en la forma:
r = F . Δx – F . Δx = P . A . Δx – P . A . Δx
elta t) es el
ismo que pasa por el punto 2 en el mismo intervalo de tiempo (conservación de caudal). Porlo tanto:
= A . Δx = A . Δx entonces Tr = P . V – P . V
tivas que actúan sobre la
orción del fluido es igual a la variación de su energía mecánica Tenemos entonces que:
= ΔE + ΔE = (E — E )+ (E — E )
. V — P . V = (1/2 .m . V 2
— 1/2 . m. V 2
) + (m . g . h — m . g . h )
e la densidad del fluido está dada por d=m/V podemos acomodar la expresión anterior para
emostrar que:+ 1/2 . δ. V + δ . g. h = P + 1/2 . δ. V

TEOREMA DE BERNOULLI

A continuación estudiaremos la circulación de fluidos incompresibles, de manera que podremos explicar fenómenos
tan distintoscomo el vuelo de un avión o la circulación del humo por una chimenea. El estudio de la dinámica de los
fluidos fue bautizada hidrodinámica por el físico suizo Daniel Bernoulli, quien en 1738 encontróla relación
fundamental entre la presión, la altura y la velocidad de un fluido ideal. El teorema de Bernoulli demuestra que estas
variables no pueden modificarse independientemente una de laotra, sino que están determinadas por la energía
mecánica del sistema.

Supongamos que un fluido ideal circula por una cañería como
la que muestra la figura. Concentremos nuestra atención enuna pequeña porción de fluido V (coloreada con celeste): al
cabo de cierto intervalo de tiempo Δt (delta t) , el fluido ocupará
una nueva posición (coloreada con rojo) dentro de la cañería.
¿Cuáles la fuerza “exterior” a la porción V que la impulsa por
la cañería
Sobre el extremo inferior de esa porción, el fluido “que viene de
atrás” ejerce una fuerza que, en términos de la presiónp1,puede expresarse corno P1 . A1, y está aplicada en el sentido
del flujo. Análogamente, en el extremo superior, el fluido “que
está adelante” ejerce una fuerza sobre la porción V que puede...