Los Ojos Del Perro Siberiano

Unidades derivadas
Micro – faradio = 1μF=1F×10-6
Micro – micro – faradio ó pico faradio} 1μμF=1F×10-12
Capacidad de un sistema de conductores

El cuerpo 1 polariza al cuerpo 2, lo hace a costa de una perdida de potencial V, ya que q no puede variar. La disminución V del cuerpo 1 representa la energía que absorbe el cuerpo 2 neutro para polarizarse (electrizarse).
Conclusión: si un cuerpocargado se acerca a otro, aumenta la capacidad del primero a coste de perder su potencial V. Pasa lo mismo si el cuerpo cargado se acerca a tierra, ésta es aprovechada para la construcción de condensadores o capacitores eléctricos.
1C=q→V↓
Condensadores

Los condensadores planos están constituidos por 2 chapas o placas muy delgadas (esto no es imprescindible) separado con una mínima distanciae.
Los condensadores según su dieléctrico Ԑ: de papel, de mica, de aire, de cerámica, de poliéster, de polipropileno, electrolito, etc.
Calculo del valor de la capacidad
La placa izquierda está a un potencial V2 y la placa derecha a un potencial V1.

Dos láminas conductoras paralelas reciben cargas iguales y de signos opuestos. Las cargas se acumulan en los bornes enfrentados de lasláminas.
H es constante entre laminas, aunque hay cierta dispersión del cuerpo en los bordes de las mismas (ver figura).
A mayor superficie (s) de las láminas, y menor distancia entre ambas, habrá menor dispersión.
Para el cálculo de H vamos a suponer: a) que es despreciable la dispersión; b) que las cargas en las láminas estén uniformemente distribuidas; c) que H es uniforme sobre las superficiesopuestas.
Calculo de H: H en un punto situado entre laminas, puede calcularse a partir de la formula conocida, llevando el efecto de las cargas a un valor infinito, o sea, H=Kqr2
H=Kdqr2 (Millones de cargas en un punto)
K=14πε0=> ε0=14πK=8,85×1012Coul2Newton×m2 ó Fm
A Ԑ0 se la llama constante DIELECTRICA ABSOLUTA o del vacío.
Realizando una doble integración que la abarque varias láminasse llega a:
H=14πε0dqr2=>H=Qε0S=σε0=>H=σε0 (Para aire o vacio)
H=σεε0(Con un dieléctrico ocupando el campo)
En la práctica, los campos eléctricos son producidos con más frecuencia por cargas distribuidas sobre láminas paralelas que por cualquier conjunto de cargas puntuales debido a la proximidad entre láminas, el campo H es el mismo en todos los puntos situados entre ellos.
Capacidadde un conductor aislado

El potencial V para una esfera conductora de radio “a” vale V=Kε×qa o sea q=εaVK (1) siendo “q” la carga de la esfera y “a” su radio. La formula (1) puede escribirse q∝V ó también q=C×V, de donde C=qV(2) donde “C” es una constante de proporcionalidad que depende del tamaño de la forma del conductor y que se denomina capacidad.
Sabíamos que H=σεε0 y comoσ=QS=>H=Qεε0S
Si ahora abandonamos una carga eléctrica unitaria en la placa izquierda a un potencial V2, la influencia de la fuerza del campo lo llevara a la otra placa o un potencial V1, desarrollando un trabajo T, sabiendo que la fuerza F sobre la carga eléctrica unitaria es igual a la intensidad H, el trabajo será T=He.
Por otra parte la ddp entre dos puntos será igual al trabajo que se ponía en juego parallevar la carga eléctrica unitaria desde un punto hasta el otro, lo que se puede escribir: T=V2-V1. Igualando ambos trabajos nos queda V2-V1=H.e y reemplazando el valor de H=>V2-V1=H.e=>V2-V1=Q.eεε0S
Agrupando V2-V1Q=eεε0S=>como C=qV
C=εεoSe (1)
Donde “C” es la capacidad del condensador pleno medido en faradios, “S” es la superficie o área de cada lamina medida en m2 y “e” es ladistancia de separación entre laminas, medida en metros.
Observando la formula (1) vemos que “C” es mayor cuando mayor es “s” y el dieléctrico Ԑ de la sustancia colocada y menor es el espesor “e” entre laminas.
La formula hallada es válida esencialmente cuando las placas o armaduras no están formadas en un plano único sino que esta arrolladas sobre sí mismas. Para un valor de “e” reducido se...