mecanica

Lo que concuerda con
nuestras predicciones [28]. Insistimos, sin embargo, que este escenario no es tan relevante para la práctica
propósitos, ya que la sección transversal y la dispersión total esmucho más reducida para pequeños valores de θ.
Cabe destacar que nuestras simulaciones numéricas considerar el diseño de metamateriales de la
capa, pero descuidan el aparato de medición ypost-procesamiento, lo que explica en parte la
pequeñas diferencias entre las curvas numéricas y experimentales. La frecuencia a la que se desplaza
dispersión de picos de ganancia y artesas se producen entrelos dos conjuntos de curvas también puede ser debido a
fabricación de imprecisión asamblea. No obstante, estos resultados muestran que la retrodispersión de mayo
ser fuertemente suprimida porvarias posiciones diferentes de la excitación y el observador. Creemos
New Journal of Physics 14 (2012) 013054 (http://www.njp.org/) 10
Figura 5. Mono-estática dispersión ganancia (dB), envuelta cilindrocon relación a
medición (sólido): no ocultos, para varios ángulos de incidencia de elevación marcadas como
y simuladas (línea punteada).
ese acuerdo aún mejor entre las simulaciones y medicionesque se obtendría en un
ambiente anecoico o abierta, lo que eliminaría la necesidad de realizar el tiempo-gating
post-procesamiento de nuestras mediciones.
Bi-estáticos resultados son aún másinteresante, ya que nos permite comprobar que un considerable
reducción de la dispersión se puede obtener para una variedad de posiciones de observación, para un arbitrario dado
excitación. En este segundocaso, también varía el ángulo φr
, La medición de la posición azimutal
de la antena de recepción en comparación con el transmisor. La Figura 6, de acuerdo con la figura 4, muestra
las medidas SCSSdiferenciales de los cilindros camuflados y no ocultos para incidencia normal
excitación a θ = 90 ◦
y para una antena de recepción situado en θr = -90 ◦
, Φr = 0
◦
, Es decir, la medición de...