Optica difraccion

ÓPTICA ONDULATORIA

Difracción de la Luz

Óptica Geométrica
predice una línea de
sombra

Óptica geométrica predice una
marcada línea de sombra.

La interferencia y la difracción sonconsecuencia del Principio de
Superposición y el Principio de Huygens

Principio de Huygens: cada punto del frente de onda
se convierte en una fuente puntual de ondas esféricas
de igual velocidad yfrecuencia a los frentes de onda
de donde proceden.

Principio de Huygens

Refracción

Difracción
Principio de Huygens

Punto de Poisson

Difracción de Fresnel:
Agustin Jean Fresnel(1788-1827)

Difracción de campo cercano, la fuente y la
pantalla están cerca al obstáculo.
Difracción de Fraunhofer:
Joseph von Fraunhofer (1787-1826)

Fuente, obstáculo y pantalla losuficientemente
lejos que todos las líneas de la fuente al
obstáculo y del obstáculo a un punto en la
pantalla se consideran paralelas.

Una lente convergente proyecta el
patron de Fraunhofer en unapantalla cercana.

Difracción desde una rendija estrecha.
Interferencia Destructiva

a

sin  
2
2




sin  
a

En cuatro partes

a

sin  
4
2

2
a



sin  

3
sin  
a

En seis partes
Diferencias
de recorrido:

a
sin 
2
a
r4  r2  sin 
2
a
r3  r1  sin 
2
r5  r3 

a

sin  
6
2

sin   m


a

m   1 ,  2,  3 ,...

Para ángulos pequeños:

 m


a

ym  x

  sin   tan 

m   1 ,  2 ,  3 ,...

m
a

ym  x

x  Distancia de la rendija a
la pantalla.

Intensidad en elpatrón de una sola rendija.
El campo eléctrico en zonas adyacentes
tiene una diferencia de fases:

 

2
y sin 


La magnitud del campo eléctrico para
cualquier se obtiene alsumar los 
de cada zona.


Máximo
central:

  N 

Primer mínimo:

Segundo máximo:

2
2
Ny sin  
a sin 



y  dy
sin


ER /2

2
R
 

Eo
R


...