Sonico dipolar

Desde un transmisor monopolar colocado en el centro del pozo, un frente de onda esférico recorre una distancia corta a través del fluido del pozo hasta que se encuentra con la pared del mismo. Parte de esa energía se vuelve a reflejar en el pozo y otra parte hace que las ondas se propaguen en la formación (próxima página, extremo superior). La dirección de propagación de las ondas es siempreperpendicular al frente de onda. Este caso simple asume además que la formación es homogénea e isotrópica y que la herramienta sónica en sí no produce otro efecto sobre la propagación de las ondas.
El ambiente cilíndrico 3D del pozo complica esta explicación, que puede simplificarse examinando un plano vertical a través del eje de un pozo vertical. En el sistema 2D resultante, los frentes de onda seconvierten en círculos y se propagan en un plano. En un mundo 3D, los frentes de onda se propagan por todas partes desde la fuente y rodean el pozo en forma simétrica.
En la simplificación 2D, cuando el frente de onda generado en el lodo de perforación se encuentra con la pared del pozo, produce tres nuevos frentes de onda. Un frente de onda reflejado regresa hacia el centro del pozo a unavelocidad V sub m. Las ondas compresionales, ondas P, y las ondas de corte, ondas S, son transmitidas o refractadas a través de la interfaz existente entre el lodo y la pared del pozo y viajan en la formación a las velocidades V sub p V sub s, respectivamente. Éste es el caso más simple correspondiente a una formación dura o rápida, donde V sub p es mayor V sub s y mayor V sub m.
Una vez que la onda Prefractada se vuelve paralela a la pared del pozo, se propaga a lo largo de la interfaz existente entre el pozo y la formación a una velocidad V sub p, más rápida que la onda reflejada presente en el fluido del pozo. De acuerdo con el principio de Huygens, cada punto de una interfaz excitada por una onda P actúa como una fuente secundaria de ondas P en el pozo, y de ondas P y S en la formación.La combinación de estas ondas secundarias en el pozo crea un nuevo frente de onda lineal denominado onda cónica ( head wave ).
Esta primera onda cónica generada en el lodo se conoce como onda cónica compresional y su arribo a los receptores se registra como el arribo de las ondas P. La onda P requiere más tiempo para llegar a los receptores que se encuentran más alejados de la fuente. Ladiferencia de tiempo que existe entre los arribos de las ondas P, dividida por la distancia recorrida, se conoce como delta de t (tiempo de tránsito o lentitud), y es la inversa de la velocidad. Se trata de la medición más básica obtenida de los registros sónicos.
La onda P que penetra en la formación se conoce como onda volumétrica (body wave ) y su penetración en la formación continúa a menos que unreflector la envíe nuevamente hacia el pozo, momento en el cual se denomina onda P reflejada. Los métodos de levantamientos sísmicos estándar ignoran las ondas P reflejadas, pero las aplicaciones especiales, como las que se describen al final de este artículo, se valen de la información extra contenida en las ondas P reflejadas.
El comportamiento de las ondas S refractadas es similar al de las ondasP refractadas. Cuando la onda S refractada se vuelve paralela a la pared del pozo, se propaga a lo largo de la interfaz existente entre el pozo y la formación como una perturbación de corte, a una velocidad V sub s, y genera otra onda cónica en el fluido del pozo. Su arribo a los receptores se registra como la onda S. De esta manera, la lentitud de las ondas de corte de una formación rápida puedemedirse con una herramienta rodeada por el fluido del pozo, aunque las ondas S no se pueden propagar a través del fluido.
En los casos en los que la velocidad de las ondas de corte es menor que la velocidad de las ondas de lodo—situación conocida como formación lenta el frente de onda de corte en la formación nunca forma un ángulo recto con el pozo. No se genera ninguna onda cónica de corte...