suelos mecanica

Capítulo 2
98
tridimensional (2.40), se sigue el mismo pro
ceso empleado para obtener esta última. Así
fue como la obtuvieron Terzaghi
y Frölich. Plantearon que ladiferencia de velocidades
entre la cara superior e inferi
or de un elemento plano e in
finitesimal del edómetro es
igual a su deformación vertical
. Las velocidadesde flujo en
ambos planos se obtienen a
través de la ley de Darcy.
Para simplificar las condiciones de cont
orno y el desarrollo de la solución es
convenientesustituir la
presión intersticial,
u
, por la presión intersticial en exceso sobre
la hidrostática,
u
ex
.
()
z
z
u
u
w
ex
−
−
=
0
γ

(金)㐶⤠䕮⁧敮敲慬⁳攠獵敬攠灲敳捩湤楲⁤敬⁳
畢摩捥⁹⁳攠獯扲敥湴楥湤攠煵攠敮⁵渠
灲潣敳漠摥⁣潮獯汩摡捩Ⱐ污⁰牥獩⁩湴
牳瑩捩慬⁥猠敮⁲敡汩摡⁥硣敳漠摥⁰敳槳渠
楮瑥牳瑩捩⁳潢牥愠摲瓡瑩捡⸠
䱡猠捯湤楣楯湥猠摥⁣潮瑯牮漠摥氠灲潢汥⁳潮㨠
ㄮ
Para
0
=
z
,
0
=
∂
∂
z
u
2.
Para
H
z
=
,
0
=
u
3.
Para
0
=
t
,0
u
u
=
La primera condición de c
ontorno se debe a las condici
ones de simetría de la
pastilla, de altura 2
H
. El exceso de presión intersticial inicial,
u0
, se produce al aplicar la
carga. Esta aplicación de la carga se supone
instantánea y es necesario estudiar la
situación no drenada para obten
er la distribucióninicial de presiones intersticiales.
En la situación no drenada, la tensión
octaédrica efectiva se mantiene constante
porque no hay cambio de volumen. Esto im
plicaque el increm
ento de tensión
octaédrica total debe contrarrestarse con un incremento de presión intersticial del mismo
valor,
u
oct
∆
=
∆
σ
. En el caso deledómetro, el incr
emento de tensión octaédrica es
constante en toda la muestra e igual a la ca
rga aplicada al estar confinado lateralmen