transmisión desde el exterior

TRANSMISIÓN AL INTERIOR DE UN LOCAL DESDE EL EXTERIOR
En este caso, el emisor se encuentra en el exterior, y el estudio de la transmisión se complica ya que la falta de reverberación aumenta las dificultades en la determinación del campo emisor.
En el caso de que la transmisión del sonido al local receptor se haga exclusivamente por la fachada que presente un aislamiento específico, a, elaislamiento D entre exterior e interior viene dado por la expresión:

donde A es el área de absorción equivalente del local, S la superficie de la pared o fachada y θ el ángulo que forma la dirección de las ondas con la normal a la fachada. La reducción de 6 dB es debida a que el campo acústico exterior no es difuso.
Influencia de la masa y del angulo de incidencia
La pared nace una onda aéreaen el espacio 2. Esta onda es plana y forma con la pared el mismo angulo ɵ que la onda incidente (ya que las velocidades de las trazas sobre la pared son iguales) sea P2 la precion acústica contra la pared, resultante de esta onda. Por razones de simetría la pared irradia en el espacio 1 una onda idéntica, pero desfasada en 180°. En este espacio , se suma a dicha onda la onda P1-, que es lareflexión de P1+ contra la pared, supuesta indeformable e inmóvil:
p1- =p1+
La presión resultante, sobre la cara 1 de la pared, será pues:
p1 =p1+ +p1- -p2
Mientras que la cara 2 será p2.
FIG.IV-2. Transmisión del sonido con una incidencia ɵ.
La ecuación general de la dinámica aplicada a un elemento de pared será:
p1 –p2 = m 𝟃v = jmwv en notación imaginaria
𝟃t
siendo ⱱla velocidad de la pared, orientada positivamente del espacio 1 hacia el espacio 2
p2 = v ρoc
cos θ

Se deduce el factor de transmisión πde la pared, par alas ondas planas con angulo de incidencia ɵ.
ｔθ = ( p2 / p1 )2 = ( 1/ (1+(mw cos θ / 2 poc)2) )
El índice de debilitamiento acústico correspondiente es:
Rθ = 10 log ((1/ｔθ))
= 10 log (1+((mwcosθ)/2poc)2 ) E9
Para las paredes corrientes en construcción y cuando ɵ no es igual a 90°, se puede escribir:
Rθ = 10 log (mw cosθ/2poc)2 ) E10
A esta relación la llamaremos ley de masa teórica. Estas expresiones muestran que :
- Una pared carente de elasticidades tanto mas aislante cuanto mas pesada es. Doblar su masa permite aumentar su índice de debilitamiento en 6dB. La figura IV-3 da la relación que existe entre Rο y m, para distintas frecuencias, en el caso de ondas que inciden normalmente sobre bla pared (ɵ=0°),
- Para una pared y un angulo de incidencia dados, el índice de debilitamiento crece a razon de 6dB/octava. En consecuencia, los sonidosgraves se transmiten mejor que los angulos. La figura iv-4 proporciona las curvas del índice de debilitamiento de la frecuencia para diferentes masas.
- Para una pared y una frecuencia dadas, el iondice de debilitamiento disminuye cuando el angulo de incidencia aumenta. Asi pues, las ondas rasantes se transmiten mejor que las normales.
Si el campo sonoro que incide sobre la pared es difuso, lasuma total de las energías que atraviesan la pared bajo todos los angulos ɵ posibles permite determinar el índice de debilitamiento Rd varia desde Rc-5Db a R0-10Db, Siendo R0 el índice de debilitamiento para ɵ=0°, de donde:
Rd = 10 log (mw cosθ/2poc)2 -5 a 10 dB E11
Las paredes que acabamos de considerar son paredes enteramenteficticias, dado que en la realidad existen siempre enlace entre un elemento de la pared y los elementos que le rodean, por lo que toda deformación local de la pared tienden a extenderse al resto d e la misma. Luego veremos que para todas las paredes existe un campo de frecuencia para el cual la hipótesis precedente es valida.
De manera general, para previsiones teóricas es indispensabletener...