vibraciones

UNEXPO
REPÚBLICA BOLIVARIANA DE VENEZUELA
UNIVERSIDAD NACIONAL EXPERIMENTAL POLITÉCNICA
“ ANTONIO JOSÉ DE SUCRE ”
VICE-RECTORADO “ LUIS CABALLERO MEJIAS ”
CARACAS
CÁTEDRA: LAB. DINAMICA DE MAQUINAS SECCIÓN: 01





LCM








PRÁCTICA # 5
Vibraciones forzadas AMORTIGUADASIntegrantes:

DIAZ, Raúl Exp. 9800617
HERNÁNDEZ, Guillermo Exp. 9800676HUNG, Mayelin Exp. 9800819


Caracas, Febrero del 2002










INTRODUCCIÓN



Ante acciones de tipo dinámico una estructura responde modificando su configuración alrededor de una posición de equilibrio estable. Estos cambios deconfiguración pueden alcanzar grandes amplitudes incluso para valores pequeños de la acción excitadora, pudiendo conducir al colapso de la estructura.


Cuando un sistema esta sometido a una excitación armónica forzada, su respuesta de vibración tiene lugar a la misma frecuencia de excitación. Fuentes comunes de excitación armónica son el desbalance en maquinas rotatorias, fuerzas producidaspor maquinas reciprocantes o el movimiento de la maquina misma. Estas excitaciones pueden ser indeseables para equipos cuya operación pueda ser perturbada o, para la seguridad de la estructura si se desarrollan grandes amplitudes de vibración. La resonancia debe ser evitada en la mayoría de los casos y, para evitar que se desarrollen grandes amplitudes, se usan frecuentemente amortiguadores.En el siguiente material se realiza un breve repaso de los sistemas lineales de un grado de libertad. Se estudian los casos de las vibraciones tanto libres como forzadas y el caso de vibraciones producidas por una excitación de base. Por ultimo se muestra los diferentes causas de vibración y sus consecuencias, lo cual nos ayudara enormemente para interpretar los datos que podamos obtener ,determinado así el tipo de vibración que se presenta y buscar así la debida corrección de las mismas.


















OBJETIVOS


Estudiar el comportamiento del sistema amortiguado presente en el laboratorio, cuando esta sometido a una fuerza excitatriz.

Comprobar la ecuación que gobierna las vibraciones forzadas tanto teóricamente como práctica.MARCO TEORICO


2.1 VIBRACIONES FORZADAS CON AMORTIGUAMIENTO NO LINEAL.


La ecuación diferencial de este movimiento es

mx + ƒ(x) + kx = P0 sent Ec. (2.1)

donde ƒ(x) no es igual a cx. Debido a la presencia del termino de amortiguamiento no lineal ƒ(x), el movimiento no es armónico. Solo se conoce una solución exacta de la Ec.(2.1) para el caso de amortiguamiento de Coulomb ƒ(x) =  F + cx dentro de una gama limitada de frecuencias.

En muchos casos prácticos el amortiguamiento es razonablemente pequeño y la curva del movimiento suficientemente cercana a una sinusoide para basar en ella un análisis aproximado. El método mas general, sustituye al termino ƒ(x) por un termino “equivalente” cx y procede en seguidadeterminar la “constante equivalente de amortiguamiento” c de tal suerte que en un movimiento sinusoidal la fuerza real de amortiguamiento ƒ(x) efectué el mismo trabajo por ciclo que efectuaría la fuerza de amortiguamiento equivalente cx. El valor de c no Serra una constante sino una función de y de la amplitud x0, el sistema Ec. (2.1) puede sustituirse aproximadamente por uno lineal, pero la...