Dedede
a
Densidad
Energ´ total por unidad de masa
ıa
m
V
(1)
V
1
=
m
ρ
(2)
ρ=
e=
Volumen espec´
ıfico
v=
Densidad relativa o gravedad espec´
ıfica
ρ
ρH2 O
(11)
Energ´ de un fluido en movimiento
ıa
e=u+
SG =
E
m
V2
P
+
+ gz
ρ
2
(12)
Flujo de energ´
ıa
(3)
˙
E = me
˙
(13)
˙
V = AV
(14)
˙
m= ρV = ρAV
˙
(15)
H = U + PV
(16)
h = u + Pv
(17)
Flujo volum´trico
e
Peso espec´
ıfico
γ = ρg
(4)
Relaci´n entre presiones absoluta, manom´trica y de
o
e
vac´
ıo
Pman = Pabs − Patm
(5)
Pvac = Patm − Pabs
Flujo m´sico
a
Entalpia
(6)
Diferencia de presi´n en una capa de fluido de espeo
sor ∆z
∆P = P2 − P1 = ρg ∆z
(7)
Calidad o t´
ıtulomvapor
(18)
mtotal
Valor promedio de cualquier propiedad intensiva
x=
Presi´n en un l´
o
ıquido abierto a la atm´sfera de proo
fundidad h
P = Patm + ρgh
(8)
Pman = ρgh
y = yf + xyf g
(9)
Aproximaci´n de un l´
o
ıquido comprimido como l´
ıquido saturado a una temperatura dada
Energ´ total de un sistema
ıa
E = U + EC + EP
(19)
(10)
y ∼ yf @T
=
1
(20)Ecuaci´n de estado de gas ideal
o
Relaciones de calores espec´
ıficos en gases ideales
P v = RT
(21)
cp = cv + R
cp
k=
cv
Factor de compresibilidad
Z=
Pv
RT
T
Tcr
y PR =
(32)
Relaciones para sustancias incompresibles
(22)
cp = cv = c
(23)
2
∆u =
1
P
Pcr
(33)
c(T )dT ∼ cprom (T2 − T1 )
=
(34)
∆h = ∆u + v∆P
vreal
Z=
videalTemperatura y presi´n reducida
o
TR =
(31)
(35)
Forma general del trabajo de frontera
(24)
2
Wb =
Volumen espec´
ıfico pseudoreducido
vR =
vreal
RTcr /Pcr
(25)
∂u
∂T
Wb = P0 (V2 − V1 ) (P1 = P2 = P0 = cte.)
∂h
∂T
(37)
Trabajo en un proceso isot´rmico de gas ideal
e
(26)
v
Wb = P1 V1 ln
Calor espec´
ıfico a presi´n constante
o
cp =
(36)Trabajo en un proceso isob´rico
a
Calor espec´
ıfico a volumen constante
cv =
P dV
1
V2
V2
= mRT0 ln
V1
V1
(P V = mRT0 = cte.)
(38)
Trabajo en un proceso politr´pico
o
(27)
p
Wb =
Para gases ideales
P2 V2 − P1 V1
1−n
(n = 1, P Vn = cte.)
(39)
Trabajo el´ctrico
e
u = u(T ),
h = h(T ),
cv = cv (T ) y cp = cp (T )
(28)
∆u y ∆h de gases idealesWe = VI ∆t
(40)
cv (T )dT ∼ cv,prom (T2 − T1 ) (29)
=
Wflecha = 2πnT
(41)
cp (T )dT ∼ cp,prom (T2 − T1 ) (30)
=
˙
Wflecha = 2π nT
˙
(42)
Trabajo de flecha
2
∆u = u2 − u1 =
1
2
∆h = h2 − h1 =
1
2
Trabajo neto producido por un m´quina t´rmica en
a
e
un ciclo
Wneto,sal = Qent − Qsal
(53)
Trabajo de resorte
1
Wresorte = k (x2 − x2 )
2
1
2(43)
Eficiencia t´rmica
e
Balance de energ´
ıa
ηter =
Eent − Esal = ∆Esistema
(44)
˙
˙
Eent − Esal = dEsistema /dt
(45)
(54)
Coeficiente de desempe˜o de un refrigerador
n
COPR =
Primera Ley de la Termodin´mica para un sistema
a
cerrado
Q − W = ∆U
˙ − W = dU/dt
˙
Q
q − w = ∆u
Wneto,sal
QL
=1−
Qent
QH
QL
1
=
Wneto,ent
QH /QL − 1
(55)Coeficiente de desempe˜o de una bomba de calor
n
(46)
(47)
(48)
COPHP =
QH
1
=
Wneto,ent
1 − QL /QH
(56)
Relaci´n entre coeficientes de desempe˜o
o
n
Primera Ley de la Termodin´mica para un sistema
a
cerrado que experimenta un ciclo
Wneto,sal = Qneto,ent
COPHP = COPR + 1
´
Indice de la eficiencia de la energ´
ıa
(49)
EER = 3.412COPR
Primera Ley de la Termodin´micapara un volumen
a
de control
2
V
˙
˙
Q − W = m2 ( 2 + gz2 + u2 +
˙
2
V2
− m1 ( 1 + gz1 + u1 +
˙
2
(58)
Escala termodin´mica de temperatura de Kelvin
a
P2
)
(50)
ρ2
P1
dEVC
)+
ρ1
dt
QH
QL
=
rev
TH
TL
(59)
Eficiencia de una m´quina de Carnot
a
ηter,rev = 1 −
˙
˙
donde Q = Q/∆t y W = W/∆t.
TL
TH
(60)
Coeficiente de desempe˜o de un...
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