Tarea 2 Javier Videla
de
Chile
Facultad
de
Ciencias
Físicas
y
Matemáticas
Departamento
de
Ingeniería
Civil
Mecánica
ME705
–
Métodos
de
Elemento
Finito
Generalizado
Tarea
2
Profesor
:
Alejandro
Ortíz
Bernardin
Ayudante:
Karim
Pichara
Alumno:
Javier Videla
M.
Fecha:
12
de
junio
del
2015
1. Problema
1:
En
este
problema
se
deberá
analizar
la
convergencia
de
la
solución
numérica
obtenida
para
un
método
sin
malla
Galerkiano.
Para
esto,
se
deberá
implementar
un
programa
utilizando
el
método
sin
malla
de
la
máxima
entropía
(la
función
“maxent.m”
que
calcula
las
funciones
max-‐
ent
se
adjunta
en
la
carpeta
“maxent”
con
esta
tarea)
y
se
resolverá
con
este
programa
el
problema
de
la
viga
en
voladizo
que
se
muestra
en
la
Fig.
1.
Las
mallas
para
realizar
la
integración
numérica
son
las
que
se
muestran
en
la
Fig.
2.
Estas
mallas
están
definidas
en
los
archivos
de
texto
que
se
encuentran
en
la
carpeta
“mallas”
que
se
adjunta
con
esta
tarea.
Utilice
un
coeficiente
de
Poisson
𝜈 = 0.3 y
suponga
estado
de
deformación
plana.
Las
condiciones
de
contorno
esenciales
en
el
lado
fijo
de
la
viga
se
aplicarán
según
la
solución
de
Timoshenko
and
Goodier:
𝑃𝑦
3𝐷 !
!
𝑢! = −
6𝐿 − 3𝑥 𝑥 + 2 + 𝜈 𝑦 −
(1 + 𝜈)
(1)
2
6𝐸𝐼
𝑃
𝑢! =
(3𝜈𝑦 ! 𝐿 − 𝑥 + 3𝐿 − 𝑥 𝑥 ! )
(2)
6𝐸𝐼
!
!
Donde
𝐸 = !!! !
con
𝐸 = 10! 𝑝𝑠𝑖,
𝜈 = !!!
con
𝜈 = 0.3 ,
𝐿 = 8 𝑖𝑛 es
el
largo
de
la
viga,
𝐷 = 4 𝑖𝑛
es
el
alto
de
la
viga,
𝐼
es
el
segundo
momento
de
área
de
la
viga
(el
espesor
es
unitario),
y
la
carga
es
𝑃 = −1000 𝑙𝑏𝑓.
Las
correspondientes deformaciones
exactas
son:
𝑃 𝐿−𝑥 𝑦
𝜖! = −
(3)
𝐸𝐼
𝜈𝑃 𝐿 − 𝑥 𝑦
𝜖! =
(4)
𝐸𝐼
𝐷!
𝑃 4 − 𝑦!
(5)
𝜖!" =
4𝐼𝜇
donde
𝜇 =
!
! ! ! !
es
el
módulo
de
corte.
Los
esfuerzos
exactos
son:
𝜎𝑥 = −
𝑃 𝐿−𝑥 𝑦
𝐼
𝜎! = 0
𝜎𝑥𝑦 =
𝑃
𝐷!
− 𝑦!
4
2𝐼
(6)
(7)
(8)
La
carga
parabólica en
el
lado
de
la
tracción
tangencial
se
impone
utilizando
(8).
Fig.
1:
Geometría
y
condiciones
de
borde
para
el
problema
de
la
viga
en
voladizo.
Fig.
2:
Secuencia
de
mallas
para
utilizar
en
el
estudio
de
convergencia
del
problema
de
la
viga
en voladizo.
Las
normas
relativas
antes
mencionadas
son
las
siguientes:
𝑢 − 𝑢!
𝑢 !!
!!
=
𝑢 − 𝑢! ! !
=
𝑢 !!
!"#$%
!!!
!!
𝑢 − 𝑢! ∙ 𝑢 − 𝑢! 𝑑Ω
!"#$%
𝑢
!!!
!!
!"#$%
!!!
!!
∙ 𝑢𝑑Ω
∙ 𝜎𝑑Ω
!/!
𝜖 − 𝜖! ∙ 𝜎 − 𝜎! 𝑑Ω
!"#$%
𝜖
!!!
!!
!
!
!/!
!
!
(9)
(10)
donde
𝑢 es
la
solución
exacta
del
desplazamiento, 𝑢ℎ es
la
solución
numérica
del
desplazamiento,
𝜀 es
el
vector
de
deformaciones
exacto,
𝜀ℎ es
el
vector
de
deformaciones
numérico,
𝜎
es
el
vector
de
esfuerzos
exacto,
y
𝜎ℎ es
el
vector
de
esfuerzos
numérico.
Para
resolver
las
integrales
en
las...
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