Campo electrico en un medio material
+
-
Eext
+
-
Átomo polarizado
Dipolo atómico
A este desplazamiento relativo de cargas positivas y negativas a nivel atómico lo podemos representar comoun dipolo atómico, como se muestra esquemáticamente arriba. Imaginemos ahora a los dos conductores cargados embebidos en el medio material junto con la reacción de los átomos y moléculas que lo componen al polarizarse:
Campo de polarización P Campo externo Eext
1
En la figura (a) se muestran esquemáticamente un número de dipolos atómicos inducidos por el campo externo. Nótese que en lassuperficies de los conductores los dipolos tienen una carga opuesta a la de la superficie. En este esquema también puede verse que la carga total dentro del material es cero (excepto en las superficies). El efecto neto debido a la reacción del medio frente al campo externo es la generación de un campo eléctrico debido a las cargas polarizadas del medio en la superficie. Este campo es el campo depolarización, P , que es opuesto al campo externo Eext . Si tomamos una superficie gaussiana que incluya parte de la superficie de uno de los conductores como se muestra: ++ ++ ++++ + + + Según la Ley de Gauss, para la superficie gaussiana mostrada (el campo es cero dentro del conductor): P Eext
(Eext − P) A =
Qenc
ε0
(1)
con Qenc = Qc − QP , donde Qc es la carga encerrada sobre lasuperficie conductora y QP la carga encerrada de polarización del medio en la superficie.
A en la ec.(1) es el área de la tapa de la superficie gaussiana, por lo que la ec.(1) puede escribirse como: Eext - P =
σc −σ P ε0
(2)
en términos de las densidades superficiales de carga del conductor y de polarización. Como puede verse de las ecs. (1) y (2), el campo eléctrico total está dadopor: Etot = Eext - P (3)
por lo que, reescribiendo la ec. (1) en términos de Etot :
ε 0 Etot A = Qc - QP
o sea que:
(4)
(5) pero la carga encerrada QP se debe solamente al flujo del campo de polarización P , por lo que podemos escribir: QP = P A ε 0 y por tanto la ec. (5) queda: (6)
ε 0 Etot A+ QP =Qc
2
ε 0 (Etot +P) A = Qc
(7)
Sin pérdida de generalidad, la ecuaciónanterior la podemos escribir en términos del flujo eléctrico total como:
ˆ ε 0 ∫ (E + P) • ndS = Qc .
tot
(8)
Ahora bien, el campo de polarización es en general dependiente del campo total ( los electrones en un átomo del material estarán sujetos al campo externo total formado por el campo Eext original como al de los dipolos inducidos a su alrededor, es decir, P .) . En general, para un medioque responde linealmente al campo total, el campo de polarización se puede representar como: P = χ ε 0 Etot (9)
donde la constante de proporcionalidad χ se conoce como la susceptibilidad del medio, e indica qué tan fácil o no es polarizar al medio. Generalmente se define un vector auxiliar , llamado "vector desplazamiento" como: D = ε 0 Etot + P (10)
y sirve para interpretar el significadofísico del campo total Etot , ya que, despejando este vector de la ecuación anterior: Etot = D/ ε 0 - P/ ε 0 (11)
es decir, el campo total se debe al campo D debido a los conductores menos el campo de polarización P. Por tanto la ec. (10) puede escribirse como: D = ε 0 Etot + χ ε 0 Etot = ε 0 (1+ χ )Etot (12)
La permitividad del medio se define entonces como:
ε = ε 0 (1 + χ )
(13)...
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