Campo magnético generado por bobinas Hemlhotz

1.-Objetivos
Determinar la inducción de campo magnético que crean las bobinas Helmholtz; verificación del principio de superposición.
Analizar la dependencia de la inducción con la distancia entre las bobinas.
Analizar la dependencia de la inducción con la distancia a las bobinas.

2.-Materiales utilizados

Los materiales utilizados durante la realización de la práctica son:
Dosbobinas conductoras de cobre, cada una con 154 espiras y un radio de 20 cm.
Amperímetro.
Teslámetro con sonda Hall axial.
Metro rígido.
Fuente de alimentación.
Cables de conexión.
3.-Resultados
La práctica se realiza a una intensidad I=2,000 ± 0,010 A; esta es la intensidad que recorre las bobinas, circulando en el mismo sentido en ambas.
Se considera el origen de coordenadas el puntomedio entre las dos bobinas.
La aplicación de la Ley de Biot-Savart, permite calcular el campo magnético creado por esta asociación de bobinas, el cual se propaga en la dirección del eje imaginario que une los centros de las dos bobinas (su eje de revolución) y su módulo lo indica la siguiente ecuación:
B=(_0•N•I• r^2)/2•{1/([r^2+ (z+ d/2 )^2 ]^(3/2) ) + 1/([r^2+ (z- d/2 )^2 ]^(3/2) )}
DondeB es el campo magnético (T), _0 es la permeabilidad del vacío (4•• 10^(-7) N/A^2), N es el número de espiras de cada bobina (154 espiras), I es la intensidad (I=2,000 ± 0,010 A), r el radio de las bobinas (0,2 m) y z la distancia a la que se determina el campo tomada desde el punto medio entre las dos bobinas (m).
Se realiza la medida del campo magnético de tres formas, y en cada una deellas, se realizan las medidas para ambas polarizaciones de la corriente:
a) Con una distancia d entre las bobinas igual a su radio (distancia entre las espiras = 200 mm).
b) Con una distancia d entre las bobinas igual a la mitad de su radio (distancia entre las espiras = 200 mm).
c) Con una distancia d entre las bobinas igual al doble de su radio (distancia entre las espiras = 200 mm).

Seobtienen los siguientes resultados, para ambas polarizaciones de la corriente:
B(T) Z(m)
0,001370 ± 0,000010 -0,0000 ± 0,0010
0,001370 ± 0,000010 -0,0060 ± 0,0010
0,001360 ± 0,000010 -0,0160 ± 0,0010
0,001360 ± 0,000010 -0,0260 ± 0,0010
0,001360 ± 0,000010 -0,0360 ± 0,0010
0,001360 ± 0,000010 -0,0460 ± 0,0010
0,001350 ± 0,000010 -0,0560 ± 0,0010
0,001350 ± 0,000010 -0,0660 ± 0,0010
0,001340 ±0,000010 -0,0760 ± 0,0010
0,001330 ± 0,000010 -0,0860 ± 0,0010
0,001300 ± 0,000010 -0,0960 ± 0,0010
0,001280 ± 0,000010 -0,1060 ± 0,0010
0,001250 ± 0,000010 -0,1160 ± 0,0010
0,001210 ± 0,000010 -0,1260 ± 0,0010
0,001180 ± 0,000010 -0,1360 ± 0,0010
0,001120 ± 0,000010 -0,1460 ± 0,0010
0,001080 ± 0,000010 -0,1560 ± 0,0010
0,001020 ± 0,000010 -0,1660 ± 0,0010
0,000970 ± 0,000010 -0,1760 ±0,0010
0,000920 ± 0,000010 -0,1860 ± 0,0010
0,000870 ± 0,000010 -0,1960 ± 0,0010
0,000820 ± 0,000010 -0,2060 ± 0,0010
0,000760 ± 0,000010 -0,2160 ± 0,0010
0,000710 ± 0,000010 -0,2260 ± 0,0010
0,000670 ± 0,000010 -0,2360 ± 0,0010
0,000620 ± 0,000010 -0,2460 ± 0,0010
0,000580 ± 0,000010 -0,2560 ± 0,0010
0,000540 ± 0,000010 -0,2660 ± 0,0010
0,000500 ± 0,000010 -0,2760 ± 0,0010
0,000470 ±0,000010 -0,2860 ± 0,0010
d=r
B(T) Z(m)
0,001350 ± 0,000010 0,0000 ± 0,0010
0,001340 ± 0,000010 0,0060 ± 0,0010
0,001340 ± 0,000010 0,0160 ± 0,0010
0,001340 ± 0,000010 0,0260 ± 0,0010
0,001340 ± 0,000010 0,0360 ± 0,0010
0,001330 ± 0,000010 0,0460 ± 0,0010
0,001330 ± 0,000010 0,0560 ± 0,0010
0,001320 ± 0,000010 0,0660 ± 0,0010
0,001320 ± 0,000010 0,0760 ± 0,0010
0,001300 ± 0,0000100,0860 ± 0,0010
0,001280 ± 0,000010 0,0960 ± 0,0010
0,001240 ± 0,000010 0,1060 ± 0,0010
0,001210 ± 0,000010 0,1160 ± 0,0010
0,001180 ± 0,000010 0,1260 ± 0,0010
0,001140 ± 0,000010 0,1360 ± 0,0010
0,001100 ± 0,000010 0,1460 ± 0,0010
0,001030 ± 0,000010 0,1560 ± 0,0010
0,000990 ± 0,000010 0,1660 ± 0,0010
0,000940 ± 0,000010 0,1760 ± 0,0010
0,000880 ± 0,000010 0,1860 ± 0,0010
0,000830 ±...