Formulario
Universidad Simón Bolívar
Vibraciones Mecánicas: Teoría & Medición
Frecuencia
natural
Sist. masa-resorte-amortiguador de 1GDL
k
f (t )
m
m &x&(t ) + c x&(t ) + k x(t ) = f (t )
Ec. de mov.:
c
&x&(t ) + 2ζω n x&(t ) + ω n2 x(t ) =
x(t )
f (t )
Resp. libre:
f (t ) = 0
x(t ) = xh (t ) = e
x&(0 ) = v0
F(t) constante:
[ACos (ω d t ) + BSen(ω d t )] =
A = x0
v + ζω n x0
B=0
Cond. iniciales
x(0 ) = x0
− ζω n t
x(t ) = xh (t ) + x p (t )
f (t ) = f 0
f0
k
x p (t ) =
Deflexión estática
del resorte
c
2mω n
x(0 ) = x0
δs =
2
Desfasaje
[ A]
φ = tg −1 B
ωd = ωn 1 − ζ 2
⎛ x1 ⎞ 2π n ζ
⎟⎟ =
≈ 2π n ζ
1−ζ 2
⎝ x2 ⎠
Td = 2π
δ = Ln⎜⎜
x(t ) = xh (t ) + x p (t )
Desbalance:
x p (t ) =
x p (t ) =
f (t ) = m0 eΩ 2 Sen(Ωt )
f0
G( r ,ζ ) Sen(Ωt − γ )
k
m0 e2
r G( r ,ζ ) Sen (Ωt − γ )
m
Movimiento de la base:
x p (t ) = z 0 r 2 G( r ,ζ ) Sen(Ωt − γ )
f (t ) = mz 0 Ω 2 Sen (Ωt )
Formulario II
γ = tg −1 ⎢
Relación de
frecuencias
r=
5
1
2
r 2G =
5
ζ = 0.001
ζ = 0.1
ζ = 0.2
ζ = 0.3
ζ = 0.5
ζ = 0.7
ζ =1
1
⎛ 2ζ r ⎞
2 ⎟
⎝1− r ⎠
γ = tg −1 ⎜
γ
100
0.5
1
1.5
2
2.5
3
60
40
3.5
r
4
0
0
0.5
1
1.5
2
2.5
3
3.5
5
4
f tr
f0
3
23
2
1
4
0
r
0
0.5
1
1.5
2
2.5
3
3.5
4 r
F(t) depende de Ω 2
6
f tr
=
f0
1 + (2ζ r )
2
(1 − r ) + (2ζr )
2 2
2
ζ = 0.001
ζ = 0.1
ζ = 0.2
ζ = 0.3
ζ = 0.5
ζ = 0.7
ζ =1
0 0 0.5 1 1.5 2 2.5 3 3.5 4
f tr
= r2
meω n2
5
1 + (2ζ r )
2
(1 − r ) + (2ζr )
2 2
2
4
ζ = 0.001
ζ = 0.1
ζ = 0.2
ζ = 0.3
ζ = 0.5
ζ = 0.7
ζ =1
f tr
Meω n2 3
2
1
Euro Casanova, ene 2012
2
ζ = 0.001
ζ =0.1
ζ = 0.2
ζ = 0.3
ζ = 0.5
ζ = 0.7
ζ =1
4
F(t) = f0
6
Fuerza transmitida a la base:
2 2
r 2G( r ,ζ )
ζ = 0.001
ζ = 0.1
ζ = 0.2
ζ = 0.3
ζ = 0.5
ζ = 0.7
ζ =1
80
20
0
r2
(1 − r ) + (2ζr )
140
120
2
2
F(t) depende de Ω2
2
4
3
ωn
6
160
(1 − r ) + (2 ζ r )
2
Ω
Vibraciones Mecánicas: Teoría & Medición
180
G(r) =
⎡ 2ζ r ⎤
2
⎣1 − r ⎥⎦
Desfasaje
6
0
Desfasaje con
la excitación(1 − r ) + ( 2ζ r ) 2
2 2
Factor de amplificación
Factor de amplificación
F(t) = f0
G ( r ,ζ )
G( r ,ζ ) =
f tr = ( m0 eω n2 ) r 2 G( r ,ζ ) 1 + ( 2ζ r ) 2
Euro Casanova, ene 2012
Universidad Simón Bolívar
1
Factor de
amplificación
f tr = f 0 G( r ,ζ ) 1 + ( 2ζr ) 2
f tr = cx& p (t ) + kx p (t ) = f tr Sen (Ω t − γ − β )
Fuerza transmitida a la base:
ωd
Deflexión estática del
resorteante la fuerza fo
F(t) armónica:
f (t ) = f 0 Sen(Ωt )
mg
k
x&(0 ) = v0
Frecuencia natural
amortiguada
A + B Cos (ω d t − φ )
2
Decremento
logarítmico
ωd
ζ =
Cond. iniciales
EDO de 2do orden, lineal, no homogénea
p.e.e
k
m
ωn =
1
m
Factor de
amortiguación
1
r
0
0
0.5
1
1.5 2
2.5
3
3.5 4 r
3
Formulario III
Universidad Simón Bolívar
Vibraciones Mecánicas: Teoría &Medición
F(t) periódica:
f (t )
(
f* ∞
= 0 + ∑ f j* Sen jΩ t − θ j
2
j =1
f =
*
j
f jC =
f jS =
⎡ f jC ⎤
S ⎥
⎢⎣ f j ⎥⎦
(f ) + (f )
C 2
j
2
T
2
T
)
x(t ) = xh (t ) + x p (t )
θ j = tg −1 ⎢
S 2
j
Rel. Frecuencia
para armónico j
T
∫ f ( )Cos ( jΩ t ) dt
rj =
2π
Ω=
T
t
0
T
∫ f ( )Sen( jΩ t ) dt
(
*
f 0* ∞ f j
+∑
G( r j ,ζ ) Sen jΩ t − θ j − γ j
2 k j =1 k
x p (t ) =
Factor deamplificación
para armónico j
jΩ
ωn
t
Integral de Duhamel
Respuesta debida a las cond. iniciales
Función respuesta
impulsiva unitaria
t
⎡
⎤
v + ζω n x0
x(t ) = ∫ f (τ )h(t −τ )dτ + e −ζω nt ⎢ x0 Cos (ω d t ) + 0
Sen(ωd t )⎥
ωd
⎣
⎦
0
f(t )
ζ =0
f0
x( t ) =
t
0
f (t )
t >0
0
t
Euro Casanova, ene 2012
x( t ) =
t
t0
ζ =0
f0
0
x(t ) =
t0
L
λ = ω2
Sólo tiene solución no
trivial si secumple:
Los autovectores se
calculan a partir de:
L
mj
xj
M =M NxN
Vibraciones Mecánicas: Teoría & Medición
M&x& (t ) + Cx& (t ) + Kx (t ) = f (t )
mN
C = C NxN
f (t ) = 0
C=0
[K − λ M ] φ = 0
det [K − λ M ] = 0
[K − λ M ] φ
j
f = f Nx1
En general:
Solución
propuesta:
x (0 ) = x 0
M = MT
x (t ) = φ e i ω t
Sist. de N EDO de 2do orden,
acoplado, lineal, no homogéneo
x& (0 ) =...
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