leyes de newton

LEYES DE NEWTON
PRIMERA LEY DE NEWTON. CONCEPTO DE FUERZA. ESTÁTICA DE LA PARTÍCULA
Como vemos el módulo del vector R, por ser la suma de dos vectores que tienen la misma dirección y sentido, será la suma de los módulos de estos dos:

R = F + F´


Trasladada R, deslizándose sobre sí misma, obtenemos, en O, la resultante buscada. En los triángulos CR1E y CAO, semejantes, se verifica: F/f= CO/OA Þ F ´ OA = f ´ CO, y en los CDR2 y COB: F¢/ f = CO/OB Þ F¢ ´ OB = f ´ CO.
Y por lo tanto:
F X OA = F´ X OB => F OB
F´ OA

d) FUERZAS PARALELAS Y DE SENTIDOS CONTRARIOS: La resultante es otra fuerza paralela a las componentes del sentido de la mayor, cuyo módulo es la diferencia de los módulos y cuya línea de acción está fuera del segmento que unelas fuerzas y delado de la mayor; dividiendo, exteriormente, a dicho segmento en partes inversamente proporcionales
a las componentes.

En efecto: Considerando el sistema de fuerzas F y F¢ (Fig. V-6), podemos descomponer F en dos: una igual y de sentido contrario a F¢, aplicada en B; y otra F . F¢ aplicada en O que será la resultante del sistema, ya que las demás quedan anuladas. Se habrá decumplir según el párrafo anterior:

(F – F´) OA = F´ X AB => F – F´ = AB
F´ OA
SEGUNDA LEY DE NEWTON. PRIMERA ECUACIÓN DEL MOVIMIENTO. MASA INERTE
Hemos visto que para que una partícula varíe su velocidad es necesario que otra u otras actúen sobre ella; la forma más general de describir ésta interacción es diciendo que:

La fuerza que haceque dos partículas interaccionan entre sí y modifiquen su estado natural (reposo o movimiento rectilíneo y uniforme) se describe por el intercambio entre ellas de momento lineal.

Nos vamos a limitar a estudiar una sola partícula reduciendo sus interacciones con el resto del universo a un solo término que hemos llamado fuerza exterior F, resultante de todas las que actúan sobre ella, y si ésta noes nula (el sistema no está equilibrado) entonces, siguiendo el planteamiento de Newton, la definimos cuantitativamente de la siguiente manera:

El valor de la FUERZA TOTAL que actúa sobre una partícula, medida desde un sistema de referencia
inercial, es igual a la derivada respecto al tiempo de su momento lineal.
F = dp = d(mv) = p => F = m dv + v dm = mv+ mv
dt dt dt dt
si la masa de la partícula es constante entonces: .m = 0

F = mv = mr






a esta ecuación la llamaremos PRIMERA ECUACIÓN DEL MOVIMIENTO DE LA PARTÍCULA. Teniendo en
cuenta la definición de aceleración, escribimos:

F = ma

Podemos así enunciar elSEGUNDO PRINCIPIO DE NEWTON O DE ACCIÓN DE FUERZAS de una forma más restrictiva, ya que ponemos la condición de masa constante, pero que nos resultará de gran utilidad en la práctica:

Las fuerzas que actúan sobre una partícula son proporcionales a las aceleraciones que le producen.

Si sobre una partícula aplicamos diversas fuerzas .F1, F2, F3, etc.. se verifica que a doble, triple, etc., seproduce doble, triple, etc., aceleración; es decir:

F1 = F2 = F3 = … = etc.
a1 a2 a3

TERCERA LEY DE NEWTON

La Tercera Ley de Newton ha estado subyacente en lo anteriormente analizado; ésta ley se refiere a las interacciones mutuas que se ejercen entre sí las partículas, y la enunciaremos, haciendo referencia a unsistema formado por dos de ellas de la siguiente manera:

Cuando dos partículas interaccionan, la fuerza F21 que la primera ejerce sobre la segunda es igual y opuesta a la F12 que la segunda ejerce sobre la primera, estando ambas sobre la recta que une a las partículas.

F12 + F21 = 0

Su justificación, como la primera ley, se hará partiendo del Principio de Conservación del Momento lineal, a...