Agujeros Negros
Marc Mars
Curso de Verano 2005, Instituto Universitario de Física y Matemáticas
¿Qué es un agujero negro?
Versión intuitiva:
Una región finita del espacio-tiempo en la
que la atracción gravitatoria es tan intensa
que nada puede escapar.
M-82
Breves Apuntes Históricos: Estrellas Oscuras
●
John Mitchel (1783)
Si en la Naturaleza existieran objetos cuyadensidad fuera al menos la del Sol y cuyo
diámetro fuera más de 500 veces el diámetro del Sol … su luz no podría alcanzarnos.
Artículo redescubierto en la década de 1970
●
Pierre Simon Laplace (1796)
Un sistema luminoso de la misma densidad que la Tierra y con un diámetro 250 veces
mayor que el Sol no permitirían, como consecuencia de su atracción, que ninguno de
sus rayos nos alcanzara; porlo tanto es posible que los objetos luminosos mayores del
Universo sean invisibles para nosotros.
Velocidad de Escape:
1
2
mv
2
=
GM m
r
⇐⇒
ve =
2GM
r
ve ≥ c
⇐
⇒
Tierra:
rS = 0.89 cm
Sol:
r ≤ rS ≡ 2GM
c2
rS = 3.0 Km
No obstante la luz llega a una altura de
► La estrella es visible desde cerca
rmax =
rS
r
1− rS
0
Principios de 1800:Experimentos de interfeometría → Preeminencia teoría ondulatoria de la luz
El interés en estrellas oscuras cesó
Relatividad General
Ecuaciones de Einstein:
(Nov. 1915)
Ecuaciones diferenciales no lineales para diez funciones (componentes de la métrica)
► Einstein era escéptico sobre la posibilidad de encontrar soluciones.
Enero 1916: El físico Karl Schwarzschild encuentra laprimera solución a estas ecuaciones.
Métrica de Schwarzschild:
La métrica no esta definida en r = 2 G M
2
2
(es una esfera de área 16 π G M , no es un punto!).
Se bautizó como Singularidad de Schwarzschild (actualmente Radio de Schwarzschild).
¿Cuál era la interpretación de ésto?
Coordenadas de Eddington (-Finkelstein)
1924: Coordenadas de Eddington (-Finkelstein):
Una partículaen reposo r = 2 G M, se mueve a la velocidad de la luz.
Toda partícula masiva en r = 2 G M debe moverse hacia valores
menores de r.
► La superficie r = 2 G M sólo deja pasar partículas en una dirección.
No hay fuerza capaz de mantener a una estrella de radio
menor o igual que 2 G M en reposo → Colapso gravitatorio.
Eddington:
``Various accidents may intervene to save the star,
but I wantmore than that. I think there should be a
law of Nature to prevent a star from behaving in such
an absurd way!"
Situación confusa durante bastantes años.
► Poco a poco se impone la idea de que
el interior de r = 2 G M es una región
de la que nada puede escapar.
► En 1958 John Archibald Wheeler
inventa el término agujero negro.
Definición de agujero negro
Queremos hacer precisa lanoción de “región del espacio de la que nada puede escapar”
¿Escapar a dónde?
Necesitamos un concepto de “región asintótica” = Infinito
Espacio-tiempo asintóticamente plano =
{
En regiones suficientemente alejadas de las fuentes del
campo gravitatorio la métrica espacio-temporal difiere
de la métrica plana en términos que decaen como 1/r
ds2 = −dt2 + dx2 + dy 2 + dz 2 + O( 1 )
r{
Para cualquier suceso x ∈ M nos preguntamos:
¿ Existe un rayo que luz que vaya de x a la región asintótica?
Si
x∈D
No x ∈ D
Definición: Un espacio-tiempo asintoticamente plano
es un agujero negro si ∂D = ∅
E ≡ ∂D = Horizonte de sucesos
►Es la frontera del agujero negro
►Es una 3-superficie luminosa
La historia de una superficie cuyos puntos
se mueven a la velocidadde la luz.
►Corresponde a r = 2 G M en la métrica de
Schwarzschild (radio de Schwarzschild)
Horizonte de sucesos
Teoremas de unicidad de agujeros negros
Es lógico pensar que un agujero negro tiende a llegar a un estado de equilibrio (Problema abierto).
Importante: Conocer los estados de equilibrio de las soluciones de agujero negro.
Analogía con las pompas de jabón:
Después de...
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