formulas termodinamica
δ = diferencial inexacta
materia
d = diferencial exacta
materia.
Se aplica a las variables que no son propiedad de la
Se aplica a las variables que son propiedad de la
V Quiere decir por mol
V = Propiedad extensiva
V = Propiedad Intensiva
Factores de conversión:
1 (L)(atm) = 101.3 J
1cal = 4.184 J
Constante de los gases, R
1.987 cal/(g mol) (K)
1.987Btu/(lb mol)(ºR)
10.73 (psia)(ft3)/(lb mol)(ºR)
8.314 (Pa)(m3)/(Kg mol)(K) = 8.314 j/(g mol)(K)
82.06 (cm3)(atm)/(g mol)(K)
0.08206 (L)(atm)/(g mol) (K)
21.9 (pulg Hg)(ft3)/(lb mol)(ºR)
0.7302 (ft3)8atm)/(lb mol) (ºR)
Coeficiente de expansión Volumétrica.
1
V
V
T
1
ºK
P
Coeficiente isotérmico de compresibilidad
1
V
V
P
1
aP
T
Relacionando
dV
V
dPdT
Ecuaciones de Estado
P
a
V
V2
b
P
an 2
V
V2
nb
Ecuación de Van Der Waals
a
2
C
3PCV
Ecuación de Berthelot
a
27 R 2TC2
64 PC
P
27 R 2TC3
64 PC
b
a
V
TV 2
VC
3
b
b
RT
nRT
RTC
8PC
RT
RTC
8 PC
Ecuación de Redlich-Kwong
a
0.4278
P
R 2TC2.5
PC
b
T
a
V V
1/ 2
0.0867
b
Vb
RTRTC
PC
Ecuación de coeficientes Viriales
PV
RT
PV
RT
B
V
1
1 B´P C´P 2
D´P 3
C
V2
D
V3
..........
.......... B. C. D….. son función de la
temperatura
Ecuación de Dieterici
a
RT V
e
V b
P
RT
Ecuación de Lorentz
RT
V
V2
P
a
V2
b
Ecuación de Beattie-Bridgeman
PV
RTB0
RT
V
V
RC
T2
A0
2
V
3RTB0 b aA0
RB0 c
T2
RB0 bc
T2
Ecuación de Benedict-Webb-Rubin
PV
RTB0
A0
RT
V
V
2
V
C0
T2
c
w
V5
4
bRT
V2
a
w a
Variables Reducidas
(Adimensionales)
Presión Reducida
Pr
Temperatura Reducida Tr
P
PC
T
TC
c
T2
V2
Factor de compresibilidad Z:
PV
RT
Z
Z
Z Pr , Tr
LEYES DE LA TERMODINAMICA
-Convención de signos para W
+ Trabajo desarrollado sobre el
sistema
Trabajo desarrollado por el sistema
Convención de signos para Q
+ Si el sistema gana calor
-
Si el sistema pierde calor.
Balance de Energía para un sistema cerrado
Q
W
EnergíaAcumulada
Q
W
dE
Q + W = ΔU = U2-U1
V2
W
ó
PdV
W
E=U
PdV
V1
Q PdV
dU
Capacidad Calorífica a V= constante; dV = 0 (Propiedad de la Materia)
U
T
V
QV
dT
U
V
CV
P
T
T
T
P
V
Determinación de ΔU
V2 ,T2
U
U 2 U1
n
T
V1,T1
P
T
P dV
Cv dT
V
Entalpía:
H
dH
dU
U
PdV VdP
H
P
n
V
P ,T1
1
dH
V
T
T
P2 ,T2
H
PV
T
V
T
V
T
Q VdP
P
dP CpdT
V
Calor especifico a P = constante;dP = 0
H
T
Cp Cv
T
V
T
P
T
P
QP
dT
P
Cp
Cp Cv
T
2
V
V
GAS IDEAL
T2
U
T2
n Cv dT
nCv T
H
n C pdT
T1
nCp T
T1
C p Cv
R
Para gases monoatómicos y di atómicos
Mono atómico
Di atómico
Cv
Cv
3
R
2
5
R
2
Cp
5
R
2
Cp
7
R
2
Trabajo Máximo desarrollado en un proceso reversible
V2WREV
WMáximo
W
Donde Pr = Po = P resistencia = P
Pr dV
V1
oposición
Para un proceso reversible
v2
Pr
PSistema
dP
Psistema
P
Wrev
PdV
Q = -W
V1
CALCULOS DE CALOR Y TRABAJO PARA LOS PROCESOS REVERSIBLES MÁS
COMUNES
PROCESO ISOCORICO (V=0)
T2
WV = 0
QV = ΔU
U
nCv dT
T1
Relaciones para gases Ideales
P1
T1
P2
T2
nR
Vk
PROCESO IBOBÁRICO (P=0)
T2
W
P(V2 V1 )
Pn(V2 V1 )
Q
H
nCpdT
T1
Relaciones para gases ideales
V1
T1
V2
T2
nR
P
k
PROCESO ISOTERMICO (T = constante)
V2
W
V2
PdV
Q
U W
P
T
n T
V1
V1
dV
V
Casos especiales:
a) Líquidos y sólidos
V
Ctte.
W
0
Q
0
H
0
b) Gases Ideales (PV= Nrt)
Q
W...
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