investigacion

ð INTRODUCCIÓN TEÓRICA
Para la realización de los distintos puntos de esta práctica, el elemento principal a utilizar es el denominado contador Geiger-Müller, construido por primera vez en 1928. Este contador es un detector del tipo gaseoso. Este tipo de detectores se basan en el principio de amplificación de la ionización causada por las partículas cargadas que atraviesan un determinado mediogaseoso. Van a existir diferentes tipos de detectores gaseosos, en función de la geometría de los mismos. En nuestro caso, utilizaremos un contador cilíndrico; Es decir, el detector consta de un cátodo cilíndrico atravesado por un hilo central (ánodo), sometidos a una determinada diferencia de potencial y el espacio entre estos llenado con una mezcla gaseosa (generalmente gases nobles) a unadeterminada presión.
El funcionamiento del mismo es el siguiente: La radiación entrante en el detector ioniza el gas que existe en el interior, produciendo pares electrón-ión. Este electrón puede excitar a su vez a otras moléculas del gas, chocando con ellas. La desexcitación (vuelta al nivel fundamental) de estas moléculas produce fotones (visibles o ultravioletas) que son capaces de arrancar,mediante efecto fotoeléctrico, nuevos electrones en otras moléculas del gas. Así se produce un efecto de reacción en cadena, en la que la primera avalancha genera nuevas avalanchas en otras posiciones del tubo. La descarga finaliza cuando la concentración de cargas positivas alrededor del ánodo anula el campo eléctrico. Una vez que esto ha ocurrido, la nube de cargas positivas migra hacia el cátodoinduciendo una variación del voltaje, lo que da lugar a la señal que se registra en un contador.
La fácil construcción y bajo coste lo convierten en un detector muy utilizado aunque tenga una serie de desventajas, como por ejemplo un tiempo muerto (período entre un pulso inicial y el momento en que una nueva descarga comienza a producirse) bastante elevado (se pierde precisión a contajes altos) yuna vida útil corta en algunos casos. Otro problema, que lo hace inútil para, por ejemplo, espectroscopía, es que la señal producida es independiente de la energía inicial, es decir, todos los pulsos de salida tienen la misma amplitud, independientemente del número de pares que inicial el proceso (se pierde la información acerca de la energía de la radiación incidente). Con lo cual este detectorsirve para realizar contajes, es decir, nos proporciona información acerca del número de partículas incidentes, sea cual fuere la radiación ionizante.
-Desintegración ð:
La desintegración alfa produce lo que originalmente se llamó rayos ð, identificados en su época como la radiación menos penetrante emitida por los elementos radiactivos naturales. Se observó que esta radiación está formada porpartículas de carga positiva y un poder de penetración bajo (alrededor de 0.02mm en plomo). En realidad son núcleos de Helio (dos protones y dos neutrones con carga +2e y masa aproximada de 4mp). La desintegración por emisión alfa produce un desplazamiento hacia la izquierda de dos posiciones en la tabla periódica y reduce el número másico en 4 unidades: ðZ=-2; ðA=-4. Esquemáticamente el proceso es elsiguiente:
La desintegración alfa es un fenómeno que en esencia se debe a la repulsión coulombiana de los protones del núcleo, que crece a un ritmo más rápido que la energía de ligadura nuclear. Este proceso está íntimamente relacionado con la fisión espontánea de los núcleos pesados.
-Desintegración ð:
Los rayos beta tienen carga negativa y un poder de penetración de alrededor de 1mm en plomo.Son electrones. Durante mucho tiempo había confusión entre estos electrones emitidos radiactivamente y los electrones emitidos en la conversión interna de los núcleos. En 1932 se descubrió el positrón en el estudio de los rayos cósmicos, y más tarde se produjeron artificialmente elementos que se desintegraban emitiendo positrones. Denotamos como ð- y ð+ a estas radiaciones. La desintegración...