Lab de Med Nucl

1.- Planteamiento de hipótesis
H0: El experimento realizado con los palillos se ajusta a la ley de decaimiento radiactivo.
Ha: Los resultados obtenidos no se ajustan a la ley de decaimiento radiactivo.
2.-Selección de prueba estadística.
La prueba estadística que usamos es la de la X2 cuadrada
3.-Criterio de rechazo.
Si, X2 experimental < X2 de tablas, aceptamos H0.
Si, X2 experimental >X2 de tablas, aceptamos Ha.
4.-Calcular el valor de X2 calculada
X^2=((Nexperimental-Nteórica)^2)/Nteórica
Cálculo de X2 experimental 1.
Tabla 1. Relación de resultados
# Experimentos N (Experimental) N (Teórica) χ²
0 193 170.59 2.943948063
1 139.75 131.3715939 0.534344501
2 99.5 101.8020155 0.052054718
3 72.25 78.88806132 0.558561807
4 56.75 61.13166021 0.314058969
5 45.2547.37193204 0.095047751
6 36.25 36.70929168 0.00574647
7 28 28.44663575 0.007012551
8 22 22.04376736 8.6899E-05
9 17.75 17.082079 0.026116169
10 14.5 13.23718484 0.120471396
4.657449294 χ² Experimental
16.919 χ² de Tablas (9DL)

El resultado que se obtiene de la chi cuadrada es en base a la ecuación del ajuste exponencial que se muestra a continuación en la figura 1.Gráfica para realizar el ajusto exponencial.

Figura 1.
Cálculo 2 con datos experimentales y en base a la ley de decaimiento.
Tabla 2. Relación de resultados 2.
# Experimentos N (Experimental) N (Teórica) χ²
0 193 193 0
1 139.75 150.308551 0.74169434
2 99.5 117.060417 2.63426582
3 72.25 91.1667447 3.92515089
4 56.75 71.0007321 2.86029961
5 45.25 55.2954258 1.82493539
6 36.2543.0641209 1.07821181
7 28 33.5383711 0.91458092
8 22 26.1197097 0.64977781
9 17.75 20.3420503 0.3302875
10 14.5 15.8424047 0.11374854
15.0729526 χ² Experimental
16.919 χ² de Tablas (9DL)
N0= 193
Lamda= 0.25
t= # experimentos

Figura 2.

5.-Obtener X2 de tablas
Grados de libertad: 9
X2 tabla= 16.919

6.- Al comparar X2 de ambos cálculos se observa que la calculada es menora la de tablas, por lo tanto aceptamos H0 y rechazamos Ha
Conclusiones:
Dado que la X2 calculada es menor a la de tablas lo que nos indica que nuestro experimento se ajusta a la ley de decaimiento radiactivo.

MEDICIÓN DEL TIEMPO MUERTO DE UN DETECTOR GEIGER MÜLLER
H. A. Sandoval, H. R. Vega Carrillo, T. G. Soto Bernal, J. J. Esquivel Marín, E. Rivera Pérez, V. Miranda Castro, I. S. GómezQuiñones, M. C. Blanco Zacarías, P. G. Zapata Rodríguez.


INTRODUCCIÓN
Cuando la radiación penetra el detector G-M e interactúa con el gas se genera un proceso de avalancha de iones positivos y negativos (electrones). Los electrones son atraidos por el electrodo positivo formando pulsos de corriente que son procesados electrónicamente, hasta llegar al contador. La altura del pulso electrónicoproducido es función directa de la cantidad de electrones generados en la avalancha. La avalancha puede ser reducida, o completamente nulificada a través de dos mecanismos, uno químico y otro electrónico.
En el proceso de apagado químico un gas, con potencial de ionización mayor al del gas de trabajo del GM, absorbe la energía involucrada en el proceso de avalancha evitando así que el tubo se agoteen el primer uso. En el apagado electrónico, al producirse la avalancha, el campo eléctrico y el potencial dentro del tubo se modifican alterando así la constante de tiempo del detector, que al ser detectado por el resto del sistema electrónico obliga a disminuir el voltaje aplicado, forzando que el campo eléctrico dentro del tubo disminuya, evitando que se siga propagando el proceso de laavalancha.
Cualquiera que sea el mecanismo de apagado, este proceso produce un lapso de tiempo durante el cual el sistema, en su conjunto, se vuelve "ciego", siendo incapaz de procesar la radiación incidente. A éste periodo de tiempo, seguido de la ionización inicial durante el cual el sistema no detecta mas pulsos se conoce como Tiempo Muerto (), éste se muestra en la Figura 1, junto con el...