ley enframiento de newton

Cuando la diferencia de temperaturas entre un cuerpo y su medio ambiente no es demasiado grande, el calor transferido en la unidad de tiempo hacia el cuerpo o desde el cuerpo por conducción,convección y radiación es aproximadamente proporcional a la diferencia de temperatura entre el cuerpo y el medio externo.

Donde  es el coeficiente de intercambio de calor y S es el área del cuerpo.
Sila temperatura T del cuerpo es mayor que la temperatura del medio ambiente Ta, el cuerpo pierde una cantidad de calor dQ en el intervalo de tiempo comprendido entre t y t+dt, disminuyendo sutemperatura T en dT.
dQ=-m·c·dT
donde m= V es la masa del cuerpo ( es la densidad y V es el volumen), y c el calor específico.
La ecuación que nos da la variación de la temperatura T del cuerpo en funcióndel tiempo es

o bien,

Integrando esta ecuación con la condición inicial de que en el instante t=0, la temperatura del cuerpo es T0.

Obtenemos la relación lineal siguiente.
ln(T-Ta)=-k·t+ln(T0-Ta)
Despejamos T

 
Medida del calor específico de una sustancia
En la deducción anterior, hemos supuesto que el calor específico c no cambia con la temperatura, manteniéndose aproximadamenteconstante en el intervalo de temperaturas en la que se realiza el experimento.
Si medimos la temperatura del cuerpo durante su enfriamiento a intervalos regulares de tiempo, y realizamos unarepresentación gráfica de ln(T-Ta) en función de t, veremos que los puntos se ajustan a una línea recta, de pendiente –k.

Podemos medir el área S de la muestra, determinar su masa m= V mediante unabalanza, y a partir de k calculamos el calor específico c.
Pero tenemos una cantidad desconocida, el coeficiente  , que depende de la forma y el tamaño de la muestra y el contacto entre la muestra y elmedio que la rodea. Sin embargo, para varias sustancias metálicas en el aire,  tiene el mismo valor si las formas y los tamaños de todas las muestras son idénticas. Así, se puede determinar  para...