Modelo vibracional y rotacional nuclear
R(\theta,\phi,t)=R_0\left[1+\sum_{\lambda,\mu}{(-1)^{\mu}\alpha_{\lambda-\mu}(t)Y_{\lambda\mu}(\theta,\phi)}\right].
De este modo, las coordenadas colectivas describen oscilaciones de la superficie nuclear.
Las coordenadas transforman como un tensor de rango \lambda bajo larepresentación (2\lambda +1)-dimensional de \mathrm{SO(3)}, de la forma:
a_{\lambda\mu}=\sum_{\nu}{D^{\lambda}_{\nu\mu}(\theta_i)\alpha_{\lambda\nu}}
donde D^{\lambda}_{\nu\mu}(\theta_i) forman larepresentación irreducible del grupo.
Estas nuevas coordenadas a_{\lambda\mu} serán las coordenadas colectivas vistas desde un sistema de referencia rotado respecto del que aparece en la primera ecuación.Para describir la superficie nuclear en términos del nuevo sistema de referencia (sistema intrínseco) también deberán transformarse los armónicos esféricos (y así cambiar los ángulos de Euler) de modoque,
Y_{\lambda\mu}(\theta',\phi')=\sum_{\nu}{D^{\lambda}_{\nu\mu}(\theta_j)Y_{\lambda}(\theta,\phi)}.
En el MRV nos centraremos en \alpha_{2\mu}; ya que \lambda=0 afecta a cambios de volumen yconsideramos la materia nuclear incompresible, \lambda=1 afecta a traslaciones del centro de masa. Por tanto, describiremos oscilaciones cuadrupolares: núcleos axialmente deformados.
Energía...
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