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Práctica 7.
Determinación del momento de inercia de placas de espesor constante.
Objetivo:
El objeto de esta práctica consiste en determinar el momento de inercia de cualquier placa de espesor constante respecto a un eje perpendicular a la misma.
Material utilizado:
Hilo, regla, soporte con barra, cronómetro, juego de pesas, portapesas, polea, disco, barra, pie de rey y balanza de precisión.1. Introducción
El momento de inercia (I) es una medida de la inercia rotacional de un cuerpo. Cuando un cuerpo gira en torno a uno de los ejes principales de inercia, la inercia rotacional puede ser representada como una magnitud escalar llamada momento de inercia. Sin embargo, en el caso más general posible la inercia rotacional debe representarse por medio de un conjunto de momentos deinercia y componentes que forman el llamado tensor de inercia. La descripción tensorial es necesaria para el análisis de sistemas complejos, como por ejemplo en movimientos giroscópicos.
El momento de inercia refleja la distribución de masa de un cuerpo o de un sistema de partículas en rotación, respecto a un eje de giro. El momento de inercia sólo depende de la geometría del cuerpo y de la posicióndel eje de giro; pero no depende de las fuerzas que intervienen en el movimiento.
El momento de inercia desempeña un papel análogo al de la masa inercial en el caso del movimiento rectilíneo y uniforme. Es el valor escalar del momento angular longitudinal de un sólido rígido.
Dado un sistema de partículas y un eje arbitrario, el momento de inercia del mismo se define como la suma de los productosde las masas de las partículas por el cuadrado de la distancia r de cada partícula a dicho eje. Matemáticamente se expresa como:
I =∑mr2 (1) ii
Para una distribución de masa continua, se generaliza como
I = ∫r2dm = ∫ r2 ρdV (2)
mV
El subíndice V de la integral indica que se integra sobre todo el volumen del cuerpo. Se resuelve a través de una integral triple.

Este concepto desempeña enel movimiento de rotación un papel análogo al de masa inercial en el caso del movimiento rectilíneo y uniforme. La masa es la resistencia que presenta un cuerpo a ser acelerado en traslación y el Momento de Inercia es la resistencia que presenta un cuerpo a ser acelerado en rotación. Así, por ejemplo, la segunda ley de Newton: a = F/m tiene como equivalente para la rotación:
M = I ⋅α (3) Donde Mes el momento aplicado al cuerpo, I es el momento de inercia del cuerpo con respecto al eje de rotación y α = d2θ/dt2 es la aceleración angular.
Siempre y cuando la distancia con respecto al sistema de referencia permanezca constante.
La energía cinética de un cuerpo en movimiento con velocidad v es 1⁄2 m v2, mientras que la energía cinética de un cuerpo en rotación con velocidad angular ω es 1⁄2Iω2, donde I es el momento de inercia con respecto al eje de rotación.
La conservación de la cantidad de movimiento o momento lineal tiene por equivalente la conservación del momento angular L
L = I ⋅ω (4)
El vector momento angular, en general, no tiene la misma dirección que el vector velocidad angular ω. Ambos vectores tienen la misma dirección si el eje de giro es un eje principal deinercia. Cuando un eje es de simetría entonces es eje principal de inercia y entonces un giro alrededor de ese eje conduce a un momento angular dirigido también a lo largo de ese eje.
Teorema de Steiner o teorema de los ejes paralelos
El teorema de Steiner (denominado en honor de Jakob Steiner) establece que el momento de inercia con respecto a cualquier eje paralelo a un eje que pasa por el centro demasa, es igual al momento de inercia con respecto al eje que pasa por el centro de masa más el producto de la masa por el cuadrado de la distancia entre los dos ejes:
Ieje =Ieje(CM)+Mh2 (5)
donde: Ieje es el momento de inercia respecto al eje que no pasa por el centro de masa; Ieje(CM) es el momento de inercia para un eje paralelo al anterior que pasa por el centro de masa; M (Masa Total) y h...