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La ley de Biot-Savart
El físico Jean Biot dedujo en 1820 una ecuación que permite calcular el campo magnético B creado por un circuito de forma cualesquiera recorrido por una corriente de intensidadi.

Cálculo del Campo Magnético

 m i B o 4

  ut xur  r 2 dl

B es el vector campo magnético existente en un punto P del espacio, ut es un vector unitario cuya dirección es tangente alcircuito y que nos indica el sentido de la corriente en la posición donde se encuentra el elemento dl. ur es un vector unitario que señala la posición del punto P respecto del elemento de corriente,m0 = 4π x10-7 en el Sistema Internacional de Unidades.
Fís. Luis Carlos Moreno Fuentes 1 2

Campo magnético producido por un conductor rectilíneo infinitamente largo
 m i B o 4

Campomagnético producido por un conductor rectilíneo infinitamente largo



  ut xur dl r2

B
R=r Senq , R=x Tanq

m 0i  senq mi mi  r 2 dx  40R  senq .dq  20R 4  0

B
3

m 0i 2R
4mo= constante de permeabilidad magnética

Campo magnético en un punto medio de dos corrientes paralelas
Corrientes en el mismo sentido Corrientes en sentido contrario

i1
B2

i1
i1
B1i2

B  B1  B 2 Numéricame nte : B  B1  B2

   BB B 1 2 Numéricame nte : B  B1  B2

B1

B2

B2

i2
5 6

1

En la figura, se muestra la dirección y sentido del campomagnético producido por una corriente rectilínea indefinida en el punto P

7

8

Campo magnético creado por una espira circular

9

10

Campo magnético producido por una corriente circular en unpunto de su eje

B

m0ia 2
2( x 2  a 2 ) 3 / 2
m 0i
2a
12

En el centro de la espira x=0, tenemos

B
11

2

BOBINAS DE HELMOLTZ Son dos bobinas circulares de radio “R” que estánperpendiculares a un eje común, las bobinas centradas apostadas a una distancia “2x”, fluye una corriente en la misma dirección de cada bobina como se observa en la figura.
I Bh * R 2x
13 14...