termo
José Agüera Soriano 2011
1
VELOCIDAD DEL SONIDO EN UN GAS
1 dv
κs = −
v dp s
a=
v
κs
=
dp
− v ⋅
dv s
2
v = volumen específico
κs = coeficiente de compresibilidad isoentrópico
p
dp
− γ −1
−1
−γ
= −γ ⋅v ⋅ K ⋅v = −γ ⋅
= − K ⋅γ ⋅ v
v
dv s
a=
γ ⋅ p⋅v
gas perfecto
a = γ ⋅ R ⋅T
Lavelocidad del sonido es una función de estado, o propiedad.
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2
Primer principio para sistemas abiertos
RECORDATORIO
ecuación de la energía
Q = h2 − h1 +
2
c2
2
− c1
+ Wt
2
dQ = dh + c ⋅ dc + dWt
trabajo técnico
2
2
2
c1 − c2
Wt =
− ∫ v ⋅ dp − Wr
1
2
dWt = − c ⋅ dc − v ⋅ dp − dWr
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3
TOBERAS Y DIFUSORES
Unatobera es un dispositivo diseñado
para transformar entalpía en energía
cinética. Por el contrario, un difusor
transforma energía cinética en entalpía.
2
2
c2 − c1
Q = h2 − h1 +
+ Wt
2
l
2
2
c2 − c1
= h1 − h2
2
p'
c 2/ 2 ∼ 0
1
cc = a c
c 2 >a 2
M
1
TOBERA SUPERSÓNICA
2
haya o no Wr (Wr ≥ 0)
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Rendimiento adiabático de la toberah1 − h2
∆h
η=
=
h1 − h3 ∆hs
2
2
h2
∆h
Eficiencia
ψ=
ef 2
ef1
h1
1
3
h3
p=
p
h3 − h1 ∆hs
η=
=
h2 − h1 ∆h
h
p=
p
Rendimiento adiabático del difusor
∆h s
1
DIFUSOR
s
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Diseño de toberas y difusores
2
2
2
c1 − c2
Wt =
− ∫ v ⋅ dp − Wr
1
2
dWt = −c ⋅ dc − v ⋅ dp − dWr
Derrame isoentrópico(Wr = 0)
dp
c ⋅ ( dc) s + v ⋅ (dp ) s = 0 c.(dc) s = −v ⋅ (dv) s ⋅
dv s
2 ( dc ) s
2 dp ( dv ) s
2 ( dv ) s
c ⋅
= − v ⋅ ⋅
=a ⋅
c
v
v
dv s
(dc) s (dv) s
Ma ⋅
=
c
v
2
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(dc) s (dv) s
Ma ⋅
=
c
v
2
c⋅ A
&
&
m=
; ln m + ln v = ln c + ln A
v
dv dc dA
=
+
v
c
A
(dA) s
(dc) s
2
= ( Ma − 1) ⋅
A
c
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7
(dA) s
(dc) s
2
= ( Ma − 1) ⋅
A
c
Toberas (dc > 0)
Si Ma < 1, dA negativo. Tobera convergente
Si Ma > 1, dA positivo. Tobera divergente
p’
2
1
c2 < a2
tobera
subsónica
cc = ac
p’
c2 > a2
M
1 tobera supersónica 2
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tobera de cohete
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9
(dA) s
(dc) s
2
= ( Ma − 1) ⋅
c
ADifusores (dc < 0)
c1 > a1
c2 > a2
1
c1 < a1
2
1
difusor
supersónico
c2 < a2
difusor
subsónico
2
p’
c1 > a1
c=a
1
M
c2 < a2
2
difusor supersónico-subsónico
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Turborreactor
tobera
Wt
Wt (compresor) = Wt (turbina)
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Turborreactor de doble flujo
difusor
primer compresortobera de aire tobera de gases
turbina
compresor aire de combustión
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Funcionamiento de tobera en condiciones de diseño
p1
p2 = p’
p’
p1
1
c2 > a2
tobera supersónica 2
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En condiciones fuera de diseño
p1
contrapresión p’
menor que la
p2 de diseño
mismo caudal
p2 y c2 novarían
p2
p3
libre expansión
de p2 a p3
p’ = p3 < p2
1
tobera supersónica
2
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En condiciones fuera de diseño
p1
9 (p’= p9)
8 (p’= p8) contrapresión p’
mayor que la
7 (p’= p7) p de diseño
2
6 (p’= p6)
p2
5
4 (p’= p4)
2
onda de choque
p’
1
p’ = p5 p6 p7 p8
mismo caudal
p’ = p9
menorcaudal
(tubo Venturi)
c2 subsónica
2
tobera supersónica difusor subsónico
En esta sección, el flujo pasa de supersónico a subsónico.
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SISTEMAS ABIERTOS
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18
En condiciones fuera de diseño
p1
9
8
contrapresión p’ entre
p2 de diseño y p5
7
6
p2
5
2
4 (p’= p4)
p’ > p2
1
2
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