LEY DE SNELL EN UNA LÁMINA DE CARAS PARALELAS Y EN UN PRISMAS

PREINFORME LABORATORIO DE FÍSICA


FÍSICA DE OSCILACIONES ONDAS Y ÓPTICA

TEMA: LEY DE SNELL EN UNA LÁMINA DE CARAS PARALELAS Y EN UN PRISMAS
PRÁCTICA N°: 7 GRUPO N°: DÍA: HORA: EQUIPO N°:
DOCENTE:
MONITOR:
INTEGRANTES



RECOLECCIÓN DE DATOS

Valores que se tomarán como convencionalmente verdaderos:

Índice de refracción del vidrio:
Índice de refracción del agua:Nota: Para los cálculos tomar el índice de refracción del aire igual a 1 con una incertidumbre despreciable para efectos del presente experimento.



Tabla 1: Recolección de datos para la lámina de caras paralelas

Superficie refractora Ángulo de incidencia

Ángulo de refracción

Índice de refracción


ENTRADA 29° ± 1° 18° ± 1° = 1,6 ± 0,1

SALIDA 17° ± 1° 30° ± 1° = 1,7± 0,1

1,6 ± 0,7


Porcentaje de error en la medida del índice de refracción de la lámina de caras paralelas
% error= 0,31%








Tabla 2: Recolección de datos para el prisma

Superficie refractora Ángulo de incidencia

Ángulo de refracción

Índice de refracción


ENTRADA 46° ± 1° 32° ± 1° = 1,36 ± 0,04

SALIDA 28° ± 1° 39° ± 1° = 1,34 ± 0,05

1,35 ±0,03


Porcentaje de error en la medida del índice de refracción del prisma

% error= 0,0%






Verificación de algunas expresiones:

Sobre el dibujo del experimento de la lámina de caras paralelas hacer las medidas necesarias para verificar la ecuación 5 de la guía de laboratorio.

d=(e sen⁡(φ_i-φ_t ))/cos⁡(φ_t )

∆d=√((∂d/∂e ∆e)^2+(∂d/(∂φ_i ) ∆φ_i )^2+(∂d/(∂φ_t ) ∆φ_t )^2 )∆d=√((sen⁡(φ_i-φ_t )/cos⁡(φ_t ) ∆e)^2+((e(1)cos⁡(φ_i-φ_t ))/cos⁡(φ_t ) ∆φ_i )^2+((cos⁡(φ_t ) (-e cos⁡(φ_i-φ_t ) )-e sen⁡(φ_i-φ_t ) (-sen⁡(φ_t ) ))/cos^2⁡(φ_t ) ∆φ_t )^2 )

▭(∆d=√((sen⁡(φ_i-φ_t )/cos⁡(φ_t ) ∆e)^2+((e cos⁡(φ_i-φ_t ))/cos⁡(φ_t ) ∆φ_i )^2+((e sen⁡(φ_t ) sen⁡(φ_i-φ_t )-e cos⁡(φ_t ) cos⁡(φ_i-φ_t ))/cos^2⁡(φ_t ) ∆φ_t )^2 ))

d=1,0 cm± 0,1 cm Teórico
d=1,0 cm± 0,1 cmExperimental

%error=0,31 %

Sobre el dibujo del experimento del prisma hacer las medidas necesarias para verificar la ecuación 6 de la guía de laboratorio.

δ=φ_i+φ_e-A

∆δ=√((∂δ/(∂φ_i ) ∆φ_i )^2+(∂δ/(∂φ_e ) ∆φ_e )^2+(∂δ/∂A ∆A)^2 )

▭(∆δ=√((∆φ_i )^2+(∆φ_e )^2+(∆A)^2 ))

δ=25°±1° Teórico
δ=25°±1° Experimental

%error=0,0 %

Fórmulas para el cálculo de la incertidumbre:

Parala medida de en la superficie de entrada,

(Demostrar)

n=sen⁡〖φ_i 〗/sen⁡〖φ_t 〗

∆n=√((∂⁡n/∂⁡〖φ_i 〗 ∆φ_i )^2+(∂⁡n/∂⁡〖φ_t 〗 ∆φ_t )^2 )


∆n=√((cos⁡〖φ_i 〗/sen⁡〖φ_t 〗 ∆φ_i )^2+(((0) sen⁡〖φ_t 〗-sen⁡〖φ_i 〗 cos⁡〖φ_t 〗)/sen^2⁡〖φ_t 〗 ∆φ_t )^2 )


▭(∆n=√((cos^2⁡〖φ_i 〗/sen^2⁡〖φ_t 〗 ) (∆φ_i )^2+(sen^2⁡〖φ_i 〗/sen^4⁡〖φ_t 〗 )(cos^2⁡〖φ_t 〗 ) (∆φ_t )^2 ))

Para la medida de en lasuperficie de salida,

(Demostrar)

n=sen⁡〖φ_t 〗/sen⁡〖φ_i 〗

∆n=√((∂⁡n/∂⁡〖φ_t 〗 ∆φ_t )^2+(∂⁡n/∂⁡〖φ_i 〗 ∆φ_i )^2 )

∆n=√((cos⁡〖φ_t 〗/sen⁡〖φ_i 〗 ∆φ_t )^2+(((0) sen⁡〖φ_i 〗-sen⁡〖φ_t 〗 cos⁡〖φ_i 〗)/sen^2⁡〖φ_i 〗 ∆φ_i )^2 )

▭(∆n=√((cos^2⁡〖φ_t 〗/sen^2⁡〖φ_i 〗 ) (∆φ_t )^2+(sen^2⁡〖φ_t 〗/sen^4⁡〖φ_i 〗 )(cos^2⁡〖φ_i 〗 ) (∆φ_i )^2 ))

Para la medida del promedio de n,





III.CONCLUSIONES

• Se pudo constatar una vez más, que manejar adecuadamente los errores en cada medida va dando idea de la validez del experimento, ya que paso a paso se va viendo la magnitud de error de cada medida.

• En esta práctica las medidas tienen que ser muy precisas y exactas ya que es muy sensible a generar errores muy grandes en el resultado, por ejemplo en la medición de los ángulos deincidencia y el reflejado de la salida, fue un grado de diferencia con respecto a los ángulos de incidencia y el reflejado de la entrada, con lo cual genero una diferencia significativa para el cálculo del índice de refracción del vidrio.

• La forma de los objetos o medios que las ondas atraviesan también influyen en su propagación y movimiento, ya que los distintos ángulos que se forman entre el...