Resumen ficoquimica

Solo disponible en BuenasTareas
  • Páginas : 10 (2403 palabras )
  • Descarga(s) : 0
  • Publicado : 14 de diciembre de 2011
Leer documento completo
Vista previa del texto
CARRERA:
ING.QUIMICA

MATERIA:
FISICOQUIMICA

ALUMNO:
MARCO ANTONIO HERNÁNDEZ GARCIA

TEMA:
UNIDAD l: FUNDAMENTOS Y CONCEPTOS TEÓRICOS.

MAESTRO:
ALICIA PASTRANA PACHO

TURNO: MATUTINO
SEMESTRE: 5to.GRUPO: “A”

FRONTERA, CENTLA, TAB. 23/ SEPTIEMBRE /2011

INDICE
1.1 Propiedades termodinámicas de los componentes puros (Relación fundamental de la Termodinámica, Relaciones Maxwell y de conveniencia, cálculo de propiedades en función de propiedades medibles).

1.1 Propiedades termodinámicas de los componentes puros (Relación fundamental de la Termodinámica, Relaciones Maxwell y deconveniencia, cálculo de propiedades en función de propiedades medibles).

22
22

1.2 Regla de las fases de Gibbs. (Diagramas de fase y ecuaciones de estado).

1.2 Regla de las fases de Gibbs. (Diagramas de fase y ecuaciones de estado).

5
5

1.3 Propiedades termodinámicas en sistemas abiertos o cerrados de una fase, dos fases, en la zona de cambio de fase.

1.3 Propiedadestermodinámicas en sistemas abiertos o cerrados de una fase, dos fases, en la zona de cambio de fase.

6
6

1.4 Evaluación de propiedades mediante correlaciones empíricas (ecuación de Clapeyron, Antoine, Wagner).

1.4 Evaluación de propiedades mediante correlaciones empíricas (ecuación de Clapeyron, Antoine, Wagner).

7
7

1.5 Cambios de propiedad en la zona de cambio de fase. Ecuación deClapeyron, Clausius Clapeyron, ecuaciones empíricas para el cálculo del calor de cambio de fase.

1.5 Cambios de propiedad en la zona de cambio de fase. Ecuación de Clapeyron, Clausius Clapeyron, ecuaciones empíricas para el cálculo del calor de cambio de fase.

9
9

9
9
BIBLIOGRAFIA
BIBLIOGRAFIA



1.1 PROPIEDADES TERMODINÁMICAS DE LOS COMPONENTES PUROS (RELACIÓNFUNDAMENTAL DE LA TERMODINÁMICA, RELACIONES MAXWELL Y DE CONVENIENCIA, CALCULO DE PROPIEDADES EN FUNCIÓN DE PROPIEDADES MEDIBLES).

Relaciones de maxwell
Para un proceso infinitesimal en el cual solo se efectué trabajo PV, se puede cambiar la primera y la segunda leyes en la ecuación.

dU=dw+dq=-PdV+T dS

Para dH se tiene, de manera similar:

dH=dU+pV=dU+dPV=dU+P dV+V dP

=-P dV+T dS+P dV+V dP=VdP+T dS
Aplicando la relación d (PV)= PdV+VdP, se efectúa la transformada de Legendre, que se llama así en honor del matemático francés Adrien Marie Legendre (17: 1853).
De manera semejante, para las energías de Gibbs y de Helmholtz se tiene:
dA=dU-TS=dU-dTS=dU-T dS-SdT

=-P dV+T dS-T dS-S dT=-PdV-S dT

Y

dG=dH-TS=dH-T dS-S dT
=V dP+T dS-T dS-S dT=V dP-S dT

Ahora sepueden combinar las expresiones obtenidas para dU,dH, dA y dG relaciones generales del cálculo diferencial:
dU=-PdV+T dS=∂U∂V S dV+∂U∂S V dS (3.112)
dH=V dP+T dS=∂H∂P S dP+∂H∂S P dS (3.113)
dA=-PdV-S dT=∂A∂V T dV+∂A∂T V dT (3.114)dG=VdP-S dT=∂G∂P T dP+∂G∂T P dT (3.115)
Y se obtienen relaciones importantes igualando los coeficientes; así, de la ecuación 3.112. Se obtiene

∂U∂V S=-P ∂U∂S V =T (3.116)

De manera similar, de las ecuaciones 3.113,3.114, 3.115.

∂H∂P S=V ∂H∂SP=T (3.117)

∂A∂V T=-P ∂A∂T V =-S (3.118)

∂G∂P T=V ∂G∂T P =-S (3.119)

Según un teorema del matemático suizo Leonard Euler (1707-1783), el orden de diferenciación no importa. Por tanto, si f está en función de las variables x y y,

∂∂x∂f∂y x=∂∂y ∂f∂x y...
tracking img