Vibraciones 2 grados de libertad
PROYECTO DE VIBRACIONES MECÁNICAS EN SISTEMAS DE 2 GRADOS DE LIBERTAD.
CONTRERAS LÓPEZ MARIO ALBERTO GUZMÁN SEPÚLVEDA JOSÉ RAFAEL OROZCO MUÑIZ JUAN PABLO
La figura muestra un péndulo doble. Suponiendo pequeñas amplitudes de vibración y que además m = m1 = m2 y l = l1 = l2, usando las coordenadas x1 y x2, determine: a) b) c) El sistema de Ecuaciones Diferenciales del Movimiento.La Ecuación de frecuencias naturales. Las frecuencias naturales del Sistema.
Diagrama Cinemático Auxiliar (DCA):
Vector de Coordenadas Generalizadas
PARA LA MASA 1
PARA LA MASA 2
SEGUNDA LEY DE NEWTON PARA LA MASA 1
SEGUNDA LEY DE NEWTON PARA LA MASA 2
PARA LA CONFIGURACION DE EQUILIBRIO
Diagrama de la Configuración de Equilibrio (CDE):
Tenemos dos relacionesque son de importancia para la resolución de el sistema de ecuaciones diferenciales:
Ahora proponemos una estrategia de solución donde:
ECUACION DE FRECUENCIAS
Haciendo el cambio de Variable
g g Ω2 − 4 Ω + 2 = 0 l l
2
Ω = ω2 :
Resolviendo la Ecuación Cuadrática resultante para Ω, tenemos :
g 4 ± l
2 g 2 g −4 − 4 (1) 2 l l
Ω1,2 =2 (1)
Ω1,2
g g 4 ± 2 2 g g l = l =2 ± 2 2 l l
Ω1,2 = 2 ±
(
g 2 l
)
De forma que las Frecuencias Naturales del Sistema son :
ω1 = Ω1 =
(2 +
(2 −
g 2 = 2 + l
)
2
g l
g → ω1 = 1.84776 l
ω2 = Ω 2 =
g 2 = 2 − l
)
2
g l
g → ω2 = 0.76537 l
Del DCA:
x1 − l1 sin θ1 = 0 y1 − l1 cos θ1 = 0 x2 − l1 sin θ1 − l2 sin θ 2 = 0 y1 − l1 cos θ1 − l2cos θ 2 = 0
Vectores Posición y Velocidad de Puntos de Interés
Para la esfera de masa m1:
rA / O = x1$ + y1 $ = l1 sin θ1 $ + l1 cos θ1 $ i j i j
v A / O = x1 $ + y1 $ = l1 θ1 cos θ1 $ − l1 θ1 sin θ1 $ i j i j
Para la esfera de masa m2:
•
•
•
•
rB/ O = x2 $ + y2 $ = ( l1 sin θ1 + l2 sin θ 2 ) $ + ( l1 cos θ1 + l2 cos θ 2 ) $ i j i j
vB / O
• • • • • $ + y $ = l θcos θ + l θ cos θ $ − l θ sin θ + l θ sin θ $ = x2 i 2 j 1 1 1 1 1 2 2 2i 1 2 2 2 j •
Ec. de Lagrange :
T d ∂L − ∂L = Q + AT λ NC dt • ∂ q ∂ q
T
QNC = 0
Porque no hay fuerzas externas o no conservativas aplicadas en el Sistema. Porque no existe ninguna Ecuación de Restricción en Posición que relacione las variablesdel Vector de Coordenadas Generalizadas.
A=0
d ∂L ∂L − =0 • dt ∂ θ ∂θ1 1 d ∂L ∂L − =0 • dt ∂ θ ∂θ 2 2
KKK
(1) ( 2)
KKK
L ≡ T −V
Energía Cinética:
1 1 1 1 T = m1 v1 • v1 + m2 v2 • v2 = m1 v A / O • v A / O + m2 vB / O • vB / O 2 2 2 2
T=
• 1 • m1 l1 θ1 cos θ1 $ − l1 θ1 sin θ1 i 2 • • $ • l θ cos θ $ − l θ sin θ j 1 1 i 1 1 1 1
$ + j
• • • • 1 • • • • m2 l1 θ1 cos θ1 + l2 θ 2 cos θ 2 $ − l1 θ1 sin θ1 + l2 θ 2 sin θ 2 $ • l1 θ1 cos θ1 + l2 θ 2 cos θ 2 $ − l1 θ1 sin θ1 + l2 θ 2 sin θ 2 $ i j i j 2
2 2 2 2 • • • • 1 • 1 • T = m1 l1 θ1 cosθ1 + − l1 θ1 sin θ1 + m2 l1 θ1 cosθ1 + l2 θ2 cosθ2 + −l1 θ1 sin θ1 − l2 θ2 sin θ2 2 2
Desarrollando las operaciones dentro de los corchetes y simplificando por medio de las Identidades Trigonométricas correspondientes, llegamos a lo siguiente:
• • • 1 2 •2 1 2 •2 2 2 T = m1 l1 θ1 + m2 l1 θ1 + 2l1l2 θ1 θ2 ( cos θ1 cos θ2 + sin θ1 sin θ2 ) + l2 θ2 2 2
De forma que la Energía Cinética delSistema es :
• • • • • 1 1 1 2 2 2 2 2 2 T = m1l1 θ1 + m2l1 θ1 + m2l2 θ 2 + m2l1l2 θ1 θ 2 ( cos θ1 cos θ 2 + sin θ1 sin θ 2 ) 2 2 2
• • • • 1 1 2 2 2 2 T = ( m1 + m2 ) l1 θ1 + m2l2 θ2 + m2l1l2 θ1 θ2 ( cosθ1 cosθ2 + sinθ1 sinθ2 ) 2 2
Energía Potencial:
V = Ve + Vg
Ve = 0
Porque no existen en el Sistema elementos deformables, como resortes.
Tomando como nivel de referencia el Eje X del...
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