Ejemplo de pseudocodigo
En el tema anterior vimos que el movimiento de una partícula se conoce cuando se sabe su posición para cualquier valor del tiempo t; pero en la práctica, muy raramente se define un movimiento con una relación entre x y t . Con mayor frecuencia, las condiciones del movimiento se especificarán por el tipo de aceleración que posee la partícula.Por ejemplo, un cuerpo en caida libre tendrá una aceleración constante hacia abajo e igual a 9.81 m/s[pic]0 32.2 ft/s[pic]; una masa unida a un resorte que ha sido estirado tendrá una aceleración proporcional a la elongación instantánea del resorte, medida desde la possición de equilibrio, etc. En general, la aceleración de la partícula puede expresarse como una función de una o más de lasvariables x,v y t . Para determinar la coordenada de posición x en función de t, será necesario entonces realizar dos integraciones sucesivas.
Consideremos las siguientes clases comunes de movimiento:
a) a = f(t). La aceleración es una función conocida de t .
Despejando dv de (2) y sustituyendo f(t) en lugar de a , tenemos :
[pic]
dv = a dt
dv = f(t) dt
Integrando ámbos miembrosobtenemos la ecuación :
[pic]
Que define v en función de t . Para definir unívocamente el movimiento de la partícula es necesario especificar las condiciones iniciales del movimiento, es decir, el valor [pic] de la velocidad y el valor [pic] de la coordenada de posición en t = 0 . Sustituyendo las integrales indefinidas por integrales definidas con límites inferiores correspondientes a lascondiciones iniciales t = 0 y [pic]= 0 y los límites superiores correspondientes a t = t y v = v , tenemos :
[pic]
[pic]
Que nos dá v en función de t
v = f(t)
Ahora:
[pic]
dx = f(t) dt
Entonces integramos ámbos miembros: el izquierdo con respecto a x desde x =[pic] hasta x = x, y el de la derecha con respecto a t desde t = 0 hasta t = t . La coordenada de posición seobtiene así en función de t; el movimiento está completamente determinado.
[pic]
x = f(t)
b) a = f(x). La aceleración es una función conocida de x .
Recuerde que :
[pic]
Entonces:
a dx= v dv
f(x) dx = vdv
v dv = f(x) dx
Como cada miembro contiene una sola variable, podemos integrar la ecuación. Si de nuevo [pic] y [pic] representan, respectivamente, los valoresiniciales de la velocidad y de la coordenada de posición, obtenemos:
[pic]
[pic]
Que expresa a v en términos de x.
Despejando dt de v = dx/dt, tenemos :
[pic]
y sustituyendo la expresión que acabamos de obtener para v . Entonces podemos integrar ambos miembros y obtener la relación deseada entre x y t .
c) a = f(v). La aceleración es una función dada de v.
Es posiblesustituir f(v) por a en a = dv/dt y a = v dv/dx para obtener cualquiera de las relaciones siguientes:
[pic] [pic]
[pic] [pic]
La integración de la primera ecuación producirá una relación entre v y t; la integración de la segunda ecuación originara una relación entre v y t. Cualquiera de estas relaciones puedeutilizarse junto con la ecuación [pic] para obtener la relación entre x y t que caracteriza el movimiento de la partícula.
EJEMPLO 1:
La aceleración de una partícula es directamente proporcional al tiempo t. En t = 0, la velocidad de la partícula es v = 16 in/s. Sabiendo que v = 15 in/s y x = 20 in cuando t = 1 s, determine la velocidad, la posición y la distancia total recorridacuando t = 7 s.
Datos :
a = kt .
En t = 0 , v = 16 in/s .
v = 15 in/s , x = 20 in en t = 1 s
Solución :
[pic]
dv = kt dt
[pic]
[pic]
v-16 = [pic] (1)
Como la condición es : v = 15 in/s cuando t = 1, entonces sustituímos estos valores en (1) para obtener k.
15 -16 =[pic]
k = -2 (2)
Sustituímos (2) en (1) :
v -16 = [pic]
v-16 = -t[pic]...
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