Probando pagina
Soluciones de la ecuación de onda
Ecuación de onda en coordenadas cilíndricas
∇ 2Ω + k 2Ω = 0 1 ∂ ∂Ω 1 ∂ 2Ω ∂ 2 Ω + + k 2Ω = 0 ρ + ρ ∂ρ ∂ρ ρ 2 ∂φ 2 ∂z 2
Separación de variables
Ω = R ( ρ ) Φ (φ ) Z ( z ) 1 d dR 1 d 2 Φ 1 d 2 Z + + k2 = 0 ρ + ρ R d ρ d ρ Φ dφ 2 Z dz 2
Separación en ecuaciones diferenciales variables
para cada una de las
1Z ρ R
d 2Z = − k z2 2 dz d dR 1 d 2 Φ + ( k 2 − k z2 ) ρ 2 = 0 ρ + d ρ d ρ Φ dφ 2
1 d2 = −n2 2 Φ dφ ρ d dR 2 2 2 ρ − n + ( k − kz ) = 0 R dρ dρ
ρ
2 d dR 2 ρ + ( k ρ ρ ) − n R = 0 dρ dρ
d 2Φ + n2Φ = 0 dφ 2 d 2Z + k z2Φ = 0 dz 2 Soluciones modales para el problema escalar Ω n ,k z = J n ( k ρ ρ ) e jnφ e jkz z
( Ωn,kz = H n
2)
(k ρ ) eρ
jnφ
e jk z z
2 k 2 = k ρ + k z2
Ω = ∑ ∫ an ( k z ) Ω( ρ , φ , z )dk z
n kz
A continuación se muestran algunas soluciones modales para problemas con simetría axial, en el plano z=0.
( Ωn,k = H n
2)
( k ρ ) e jnφ
kz = 0 k ρ = k 2 − k z2 = k
( Representación gráfica de Re( H n
2)
( k ρ ) cos ( nφ )
Modo 0
Modo 1
Modo 2
Modo 3
La solución completa deexige considerar funciones seno y coseno, o bien soluciones de tipo exponencial. En la gráfica se comparan las soluciones para el modo 1.
Representación gráfica del modo 1
( Re H n
(
2)
( k ρ ) cos ( nφ ) )
( Re H n
(
2)
( k ρ ) sin ( nφ ) )
( Re H n
(
2)
( k ρ ) e jnφ )
( Re H − n) ( k ρ ) e − jnφ
2
(
)
Las soluciones se pueden expresar comocombinación de funciones de Bessel y funciones armónicas.
La representación gráfica de las solución del modo 1 es (distancias normalizadas a λ)
Representación gráfica del modo 1
0.5 0.4 π 2
B( r) 0.2
arg( B ( r) )
0.5
1
1.5
2
2 0 0.5 0.5 1 r 1.5 2 2 −π 0.5
Hn
0.5 0.5
( 2)
(k ρ )
0.5 0.5
arg H n
(
( 2)
( k ρ ))
r
2
Re( B ( r) )
0.5
11.5
2
Im( B ( r) )
0.5
1
1.5
2
− 0.5 0.5 0.5
− 0.5 0.5
Re H n
(
( 2)
( k ρ )) = Jn ( k ρ )
r
2
Im H n
(
0.5
( 2)
( k ρ ) ) = −Yn ( k ρ )
r
2
Re H n
1 1
(
( 2)
( k ρ )) = Jn ( k ρ )
Representación gráfica de los modos 0,1,2
( Im H n
1 1
(
2)
( k ρ ) ) = −Yn ( k ρ )
Re( B ( r) )
0
1
2
Im( B( r) )
0
1
2
−1
1 0.0 r 2
−1
1 0.0 r 2
0
1 1
0
1 1
Re( B ( r) )
0
1
2
Im( B ( r) )
0
1
2
−1
1 0.0 r 2
−1
1 0.0 r 2
1
1 1
1
1 1
Re( B ( r) )
0
1
2
Im( B ( r) )
0
1
2
−1
1 0.0 r 2
−1
1 0.0 r 2
2
2
REPRESENTACIÓN GRÁFICA DE MODOS CON VARIACIÓN AXIAL
( Ωn,kz = H n
2)
(k ρ ) e
ρjnφ
e jk z z
2 k 2 = k ρ + k z2
k z = k cos (θ ) k ρ = k sin (θ )
Se representan los modos 0 y 1 en el plano y=0.
( Representación gráfica de Re H n
(
2)
(k ρ ) e )
ρ jk z z
Modo 0 (90º)
Modo 0 (60º)
Modo 0 (45º)
Modo 0 (30º)
Soluciones vectoriales de la ecuación de onda
Modos TMZ
F=0 EÁ − jω = = HÁ 1 ∇× µ + 1 Á (∇ ⋅ ∇ jωµε
)
Campos expresados apartir de la función potencial Á = ΩE z E = − jωΩ E z + H= 1 ∇ × ΩE z µ 1 ∇ ( ∇ ⋅ ΩE z ) jωµε
Expresiones en coordenadas cilíndricas E = − jωΩ E z + 1 ∂ ∂ ∂ ∂Ω E +ö + z ñ jωµε ∂ρ ∂φ ∂z ∂z ∂Ω E 1 1 ∂Ω E Hñ = ö + − µ ρ ∂φ ∂ρ
Ez = − jωΩ E + Eρ = Eφ =
1 ∂ 2ΩE jωµε ∂z 2
1 ∂ 2Ω E jωµε ∂ρ∂z 1 ∂ 2ΩE jωµε ∂φ∂z
1 ∂Ω E µρ ∂φ 1 ∂Ω E Hφ = − µ∂ρ Hρ =
Modos TEz
Á=0 1 E = ∇×F ε H = − jω F + 1 ∇ (∇ ⋅ F ) jωµε
Campos expresados a partir de la función potencial F = ΩH z E= 1 ∇ × ΩH z ε 1 ∇ (∇ ⋅ ΩH z ) jωµε
H = − jω ΩH z +
Expresiones en coordenadas cilíndricas ∂Ω H 1 1 ∂Ω H Eñ ö + − = ε ρ ∂φ ∂ρ H = − jω ΩH z +
∂ ∂ ∂Ω H 1 ∂ ö + z + z jωµε ∂ρ ∂φ ∂ z ∂z
1 ∂Ω H ερ ∂φ 1...
Regístrate para leer el documento completo.